PROF. DANILO MHS RELACOS ENTRE MHS E MCU SEGUNDO ANO 17/03/2016 y FOLHA 07 Apos este material, a lista de MHS pode ser iniciada. EXERCÍCIOS 01. Imagine que você resolva fazer um túnel ligando o EliteCol de Campinas a um ponto no lado oposto do planeta Terra. Sabe-se que a forca da gravidade sobre um corpo de massa m que e abandonado do EliteCol neste poco depende da distancia x ao centro da Terra, da constante da Gravitação Universal G, da massa do planeta Terra M e do Raio do planeta R segundo a seguinte equação: GM m ·x F = R3 Quanto tempo demoraria para que esse corpo chegasse ao Japão, caso pudéssemos desprezar a resistência do ar e outras forcas dissipativas bem como desprezar as diculdades de se construir tal túnel. Dados: G = 6, 67 · 10−11 m3 kg−1 s−2 ; R = 6.371 km; M = 6, 972 · 1024 kg. φ x Figura 1: O movimento circular uniforme (MCU) RELACAO ENTRE MHS E MCU As grandezas lineares do movimento circular uniforme (MCU) podem ser decompostas. A componente desta grandezas nos eixos horizontal e vertical descrevem o movimento de corpos em MHS. Ou seja, podemos usar o movimento circular uniforme para demonstrar as equações do movimento harmônico simples (MHS). Vamos la!!! y REVISÃO DAS EQUAÇÕES DO MCU φ PERÍODO E FREQUÊNCIA x VELOCIDADE ANGULAR ω E VELOCIDADE LINEAR v Figura 2: O movimento circular uniforme (MCU) EQUAÇÃO DA POSIÇÃO x(t) PARA O MHS EQUAÇÃO DO MOVIMENTO CIRCULAR UNIFORME 1 PROF. DANILO MHS RELACOS ENTRE MHS E MCU SEGUNDO ANO 17/03/2016 y v φ φ φ x Figura 3: Componente horizontal da velocidade (MHS) EQUAÇÃO DA VELOCIDADE v(t) PARA O MHS RESUMO DE EQUAÇÕES y Resumo das equações que vimos hoje. Equação horaria da posição de um corpo em MHS: x(t) = A cos(ωt + φ0 ) acp φ Equação horaria da velocidade de um corpo em MHS: v(t) = −Aω sen(ωt + φ0 ) φ Equação horaria da aceleração de um corpo em MHS: 2 a(t) = −Aω cos(ωt + φ0 ) x Note que a(t) = −ω 2 · x(t). Além disso, sabemos que sen2 θ + cos2 θ = 1 assim: x 2 A + v −Aω 2 =1⇒ x2 v2 + =1 A2 (Aω)2 Esta e a equacao de uma elipse. A equacao de uma elipse com seus eixos alinhados com os eixos x e y e: Figura 4: Componente horizontal da aceleração (MHS) (x − x0 )2 (y − y0 )2 + =1 2 a b2 x0 e y0 são os pontos do centro da elipse. Isso quer dizer que se zermos um gráco com a equação que relaciona x com v vamos obter uma elipse. Como não ha nenhum termo subtraindo de x e v , então a elipse tem centro em (0, 0). Voltando na equação da elipse, a e o semi-eixo na direção de x e b e o semi-eixo na direção de y . Assim, podemos determinar como caria o gráco de x vs v. EQUAÇÃO DA VELOCIDADE v(t) PARA O MHS COMO OBTER A VELOCIDADE E A ACELERAÇÃO A PARTIR DA POSIÇÃO DERIVADA BIBLIOGRAFIA 1. RAMALHO, NICOLAU & TOLEDO, Os Fundamentos da Física, Volume 2, Capítulo 10 2