Quadripolo da LT Na forma matricial podemos escrever : − − − Zc.senh γ . x • • cosh γ . x V V ( x ) = . g • 1 − − • I(x) − senh γ . x cosh γ . x Ig Zc Representação da seqüência positiva da linha por quadripolo • Vg • • Ig Ix [Q] • Vx Quadripolo em função das grandezas na recepção − − • cosh γ .l0 Zc.senh γ .l0 • Vg . Vrec = • • − − I 1 senh γ .l cosh γ .l Irec g Zc 0 0 Modelo de quadripolo equivalente da seqüência positiva da linha de transmissão, definido pelas constantes A, B , C , D. • • Vg A B Vrec . • • = I C D Irec g Curto-Circuito na recepção Para a linha em curto-circuito junto a recepção podemos analisar as constantes ABCD do quadripolo da linha. • Vrec = 0 • • − • Vg = B. Irec = Zc.senh γ .l0 . Irec • − Ig = D = cosh γ .l0 • Irec Esta relação é MUITO IMPORTANTE, pois representa o ganho de corrente da linha em curto (carga pesada). Circuito aberto na recepção Para a linha em vazio na recepção podemos analisar as constantes ABCD do quadripolo da linha. • Irec = 0 • Vrec 1 = • − Vg cosh γ .l0 Esta relação é MUITO IMPORTANTE, pois representa o ganho de tensão da linha em vazio. Este aumento da tensão é conhecido como EFEITO FERRANTI e o analisaremos novamente mais adiante. Aula 13 Modelo π equivalente Normalmente representamos uma linha longa através de um modelo formado por uma impedância série e duas admitâncias transversais. Esta representação é utilizada para linhas longas, mas pode ser aplicado a linha com qualquer comprimento. Os parâmetros são calculados para uma determinada freqüência, sendo conhecido como modelo π exato ou representação por parâmetro distribuído. Comparando π com o quadripolo Vamos mostrar a seguir que o π exato é equivalente à representação através de quadripolo. • Ze Ig (t ) • I r (t) • • V g (t) Ye/2 Ye/2 V r (t ) equivalentes − − • cosh γ .l0 Zc.senh γ .l0 • V Vg . r = • • − − I 1 senh γ .l cosh γ .l I g Zc 0 0 r • Ig (t ) I12 Ze=Z • I r (t) I12 • • V g (t) Ye/2=Ys Ye/2 V r (t hh • • − • Ig = I12 + Y Vg • • − • • − • I12 = Ig − Y Vg = Ir + Y Vr • • −• −− • • • − • Ir = I12 − Y Vr Vg = Vr + Z Ir + Z Y Vr • − − • − • • • − • Vg = 1 + Z Y Vr + Z Ir Vg = Vr + Z I12 • • − • − − − • − − • Ig = Ir + Y Vr + Y1 + Z Y Vr + Y Z Ir • − − − • − − • Ig = Y 2 + Z Y Vr + 1 + Y Z Ir Quadripolo representativo da propagação: − − • cosh γ .l0 Zc.senh γ .l0 • V Vg . r = • • − − I 1 senh γ .l cosh γ .l I g Zc 0 0 r Quadripolo do π equivalente: • ( ) 1 + ZY V g = I• Y (2 + ZY ) g • Z Vr . • (1+ ZY ) I r Comparando as duas matrizes e tendo em conta a identidade: γ l0 cosh γ l0 − 1 tanh = 2 senh γ l0 Primeira identidade: − Z = Zc.senh γ .l0 Z= 1 2 1 2 1 2 1 2 z' z' l0 y' z' l0 − senh γ .l0 Z = z ' l0 . − γ .l0 − .senh γ .l0 Segunda identidade: (1+ ZY ) = cosh(γ l0 ) Substituido Z: cosh(γ l0 ) −1 Y= senh(γ l0 ) ' z l0 γ l0 γ l0 cosh(γ l0 ) −1 Y= ' z l0 senh(γ l0 ) γ l0 cosh γ l0 − 1 tanh = 2 senh γ l0 Com: 1 '2 1 '2 1 '2 γ =z y 1 '2 1 '2 y z l0 γ l0 Y = y l0 tanh(γ l0 ) Y= ' tanh( ) 1 2 z l0 2 z ' 2 l0 Y= 1 '2 1 '2 y y l0 1 1 '2 '2 y z l0 γ l0 Y = y l0 tanh( ' γ l0 2 ) γ l0 tanh( 2 × y y 1 2 1 2 ) γ l0 tanh( ) Y y ' l0 2 Ysh = = 2 2 γ l0 2 Modelo π hiperbólico – linha longa • Ze I ger ( t ) • I rec ( t ) • • V g (t) Ye/2 Ye/2 V r (t ) Onde: Ze – impedância série da linha Ye – admitância transversal da linha − senh γ l − − Ze = Zcsenh γ l = z' l − γl − γl l – comprimento da linha tanh − − 2 z’- impedância Ye 1 γl y' l = tanh = − longitudinal unitária 2 Zc 2 2 γl y’- admitância 2 transversal unitária Linhas médias Os fatores − senh γ l − γl e − γl tanh 2 corrigem o − γl 2 circuito π da linha para incluir o efeito da distância (propagação de onda). Quando estes fatores são pequenos (tendem para unidade) a linha pode ser representada somente como um π nominal, ou seja, quando o tempo de trânsito da onda for muito pequeno. Esta representação é válida para linhas médias, o que para a freqüência de 50- 60 Hz significa na faixa de 80 a 240 km. π nominal - Linha média Para as linhas médias (80 a 240 km) deve ser representada a impedância longitudinal e a impedância transversal da linha sem a correção do π hiperbólico. • z’ l I ger ( t ) • I rec ( t ) • • V g (t) y’l/2 y’l/2 V r (t ) Linha curta Para linhas com comprimento inferior a 80 km a 60 Hz é razoável desprezar a admitância transversal, representando somente a impedância longitudinal. • I ger ( t ) z’ l • I rec ( t ) • • V g (t) V r (t ) Modelo T nominal Este modelo é aplicado para linhas médias, mas não é muito utilizado. • I ger ( t ) • V g (t) z’ l/2 z’ l/2 y’ l • I rec ( t ) • V r (t ) Associação em cascata de quadripolos • Ig • Vg A1 C 1 B1 D1 • • I Ir • V A 2 C2 B2 D2 • Vr Para o primeiro quadripolo • − − • Vg A1 B1 V • = − − • I C D I 1 g 1 Para o segundo quadripolo − • • − V = A2 B2 Vr − • • − I C2 D2 Ir O quadripolo total (produto dos quadripolos) • − − − − • Vg A1 B1 A2 B2 Vr × • = − − × − − • I C D C D I 1 2 2 r g 1 Quadripolo de elemento em série Em sistema de potência encontramos elementos série como bancos de capacitores série em linhas de alta tensão. O modelo do quadripolo é idêntico ao da linha curta, como apresentado a seguir. • I1 • • I2 − Zs • V1 • V2 • V V 1 Zs 1 • = •2 I 0 1 I 1 2 − Onde Zs corresponde à impedância do elemento. Quadripolo de elemento em derivação Estes elementos podem representar cargas e bancos de reatores e de capacitores para a terra. O modelo do quadripolo é semelhante ao do modelo T, como apresentado a seguir. • I1 • V1 • I2 − Yd • V2 • • V1 = 1− 0 V2 • Yd 1 • I I1 2 Onde Yd corresponde à admitância do elemento. Efeito Ferranti Elevação de tensão sustentada (regime permanente) na extremidade aberta de uma linha de transmissão, ou seja, tensão na recepção em vazio superior à tensão na geração. Seja uma linha longa descrita pelo quadripolo abaixo. − − • cosh γ .l0 Zc.senh γ .l0 • V Vg . r = • • − − I 1 senh γ .l cosh γ .l I g Zc 0 0 r Ganho de tensão da linha No caso de linha aberta temos: • Ir =0 • − • Vg = Vr cosh (γ l ) • Vr • Vg = 1 − cosh (γ l ) EXERCÍCIO 1: Calcular os parâmetros da LT e o modelo π – longo e nominal (a) π longo da linha 400 km (b) π nominal 400 km (7.51, 36,00) 3.60 m 0.2 m (9.27, 24,04) 0.2 m •Linha Araraquara - Bauru; Jupiá - Ilha Solteira (altura médias). •Tensão base de 440 kV •Linha transposta Dados da LT •Condutor de fase : cabo Grosbeak –raio externo : 12,57 mm –raio interno : 4,635 mm –resistência CC : 0,089898 Ω/km –temperatura : 75 °C •cabos pára-raios : EHS 3/8″ –raio externo : 4,572 mm –resistência CC : 4,188 Ω/km –temperatura : 45 °C •resistividade do solo : 2000 Ω.m •comprimento da linha : 350 km •flecha a meio vão –fase : 13,43 m –pára-raios : 6,4 m •Freqüência : 60 Hz Rint = Rcc = 0,089898 Ω / km Z1 = Rint + j X1ext µ0 DMG 1 Xext = ω ln 2 π RMG DMG = 3 dab .dac .dcb (distânciasaos centrosdos feixes) DMG = 3 9,94.9,94.18,54 = 12,2357 RMG = 4 (R1. FC).da1a 2 .da1a3 .da1a 4 RMG = 4 (0,01257.0,952175).0,4.(0,4. 2 ).0,4 RMG = 0,181421 X1ext = 0,317524 Z1 = 0,0224745 + j 0,317524 Ω / km DMG 1 Y = jω2 π ε0 ln RMG −1 Y = j 4,99234µS/km 1 DMG = 3 dab .dac .dcb (distânciasaos centrosdos feixes) DMG = 3 9,94.9,94.18,54 = 12,2357 RMG = 4 R1.da1a 2 .da1a3 .da1a 4 (dist. sub − condutores) RMG = 4 0,01257.0,4.(0,4. 2 ).0,4 RMG = 0,183657 Calculando γ e Zc − γ= − γ= − − Z1 . Y1 (0,0224745 + j 0,317524)10−3. j 4,99234.10-9 − γ = 4,453 .10−5 + 1,25983 10−3 [km-1] Zc = − Z1 − Y1 − (0,0224745 + j 0,317524)10−3 − Zc = − j 4,99234.10-9 Zc = 252,35 - 8,92 Ω ≈ 252 Ω Pc = 768 MVA Modulo π nominal z ' = 0,022475 + j0,317524 y ' = j 4,9923 µS Ω km km Z c = 252,35 − j8.9197 ≈ 252 Ω γ = 4,4530.10 −5 + j1,2598.10 −3 km −1 − Zπnominal = z'l = 8,9898+ j127,01 Ω − − Y y'l Ysh = = = j9,984.10−4 S 2 2 Modulo π longo − senh γ l − = 8,2441+ j121,734 Ω Z π −longo = z' l − γl − γl tanh 2 − y' l = j1,0201.10−3 S Y sh _ π −longo = − 2 γl 2 Exercício: Calcular Ganho de tensão para a linha anterior em vazio • L= 400 km • Calcular ganho usando quadripolo para pi longo; • Calcular ganho usando o quadripolo do π Ganhos de tensão para a linha anterior em vazio − − • cosh γ .l0 Zc.senh γ .l0 • V Vg . r = • • − − I 1 senh γ .l cosh γ .l I g Zc 0 0 r • gπ −longo = Vr • Vg = 1 − cosh (γ l ) • ( ) 1 + ZY V g = I• Y (2 + ZY ) g = 1,1417 • Z Vr . • (1+ ZY ) I r • g π − nominal = Vr • Vg 1 1 = = = 1,1452 A (1 + Z πno min alYπno min al ) Resultados 60 Hz Transmissão em meio comprimento de onda Não há necessidade de compensação de reativo Ganho de tensão – 60 Hz Comprimento da linha [km] 100 200 300 400 500 600 700 800 900 1000 1100 1200 1300 1400 1500 Ganho V2 V1 1,008262 1,033743 1,078675 1,147335 1,247122 1,390806 1,601388 1,923779 2,457539 3,472606 6,011501 17,03002 9,181355 4,368813 2,858087 Comprimento da linha [km] 1600 1700 1800 1900 2000 2100 2200 2300 2400 2500 2600 2700 2800 2900 3000 Ganho V2 V1 2,144737 1,737749 1,480409 1,307822 1,188521 1,105621 1,049479 1,014461 0,997392 0,996807 1,01263 1,046151 1,100293 1,180256 1,294836 Corrigindo o Efeito Ferranti • Ze I ger ( t ) • I rec ( t ) • • V g (t) Ye/2 − senh γ l − Ze = z' l − γl Ye/2 V r (t ) − γl tanh − 2 Ye y' l = − 2 2 γl 2 • Adicionar compensação reativa para “consumir” os reativos “gerados” pela LT em vazio. • Objetivo => reduzir o comprimento elétrico da linha (linha convencional). EXERCÍCIO: Calcular • Quadripolos da LT anterior para os dois modelos • Calcular o montante de reativo para compensar 70 % da admitância transversal • Calcular o Quadripolo da compensação derivação • Calcular Quadripolo total para os dois modelos • Ganhos de tensão após compensação Quadripolos dos modelos Pi Pi – longo: − − • cosh γ .l0 Zc.senh γ .l0 • V Vg . r • = − − • 1 I senh γ .l cosh γ .l I g Zc 0 0 r • • -3 V 0,876 + j8,601.10 8.244 + 121,734 V r g = . • I• j1,913.10-3 0,874+ j8,601.10-3 I r g Pi – nominal: • Vg = (1 + ZY ) I• Y (2 + ZY ) g • Z Vr . • (1+ ZY ) I r • • -3 V 0,873 + j8,976.10 8,9898 + j1.27,020 Vr g = . • -3 -3 I• j1,870.10 0,873+ j8,976.10 I r g Quadripolo da compensação Cálculo da compensação em derivação A admitância do quadripolo de compensação é calculada sabendo a porcentagem de compensação (pc). Normalmente a compensação shunt é feita nos extremos da LT (metade da compensação total para cada lado): pc Yc = −( ) ( jYsh ) 100 Pi – longo: − γl tanh 2 pc y' l Yc = − j − 100 2 γl 2 Quadripolo pi - longo 1 0 QCπ−longo = -4 j7,141.10 1 Quadripolo pi - nominal pc y' l Yc = − j 100 2 1 0 QCπ−nominal = -4 j7,1408.10 1 Quadripolo total e ganhos Pi – longo: [QT π−longo ] = [QC π−longo ][Q π−longo ][QC π−longo ] 0,962+ j 2,580.10-3 8,244+ j121,734 QTπ−longo = -4 -3 0,962+ j 2,580.10 - j6,007i.10 Ganhoπ−longo = 1,03868870339832 Pi - nominal 0,962+ j 2,416.10-3 8,989+ j127,001 QTπ−nominal = -4 -3 0,962+ j 2,416.10 - j5,5849i.10 Ganhoπ−nominal = 1,03748059467647 Admitância transversal e compensação em derivação Comprimento [km] 100 200 300 400 500 600 700 800 900 1000 1100 1200 1300 1400 1500 1600 1700 1800 1900 2000 2100 2200 2300 2400 2500 2600 2700 2800 2900 3000 Y [µS] Linha curta 456,547 913,094 1369,641 1826,188 2282,735 2739,282 3195,829 3652,376 4108,923 4565,47 5022,017 5478,564 5935,111 6391,658 6848,205 7304,752 7761,299 8217,846 8674,393 9130,94 9587,487 10044,03 10500,58 10957,13 11413,68 11870,22 12326,77 12783,32 13239,86 13696,41 Y [µS] Linha longa 459,0609 933,6103 1441,29 2004,715 2655,998 3445,131 4457,42 5854,535 7987,36 11781,29 20521,97 35382,4 -27943,7 -14561,6 -9345,65 -6669,98 -5015,02 -3862,48 -2990,35 -2287,62 -1691,98 -1165,01 -680,832 -220,295 232,3671 691,7835 1173,35 1695,308 2281,591 2966,388 Reativo Reativo derivação derivação [Mvar] [Mvar] Linha Linha curta longa 88,3875 88,87419 176,775 180,747 265,1625 279,0338 353,55 388,1128 441,9375 514,2012 530,325 666,9774 618,7125 862,9566 707,1 1133,438 795,4875 1546,353 883,875 2280,857 972,2625 3973,054 1060,65 6850,032 1149,037 -5409,91 1237,425 -2819,13 1325,812 -1809,32 1414,2 -1291,31 1502,587 -970,908 1590,975 -747,775 1679,362 -578,932 1767,75 -442,883 1856,137 -327,566 1944,525 -225,546 2032,912 -131,809 2121,3 -42,6491 2209,687 44,98628 2298,075 133,9293 2386,462 227,1606 2474,85 328,2115 2563,237 441,7159 2651,625 574,2927 Ganho para compensação em derivação Comprimento Ganho Ganho Ganho Ganho Ganho [km] LT sem comp. Comp. 70 % Comp. 80 % Comp. 90 % Comp. 100 % 100 1,008262 1,002464 1,001642 1,00082 1 150 1,01875 1,005552 1,003695 1,001844 1 200 1,033743 1,009889 1,006571 1,003274 0,999999 250 1,053567 1,015489 1,010273 1,005109 0,999998 300 1,078675 1,02237 1,014802 1,007345 0,999996 350 1,109668 1,030555 1,020163 1,009977 0,999993 400 1,147335 1,040068 1,026357 1,013001 0,999989 450 1,192703 1,05094 1,033388 1,016411 0,999982 500 1,247122 1,063204 1,041259 1,020199 0,999973 550 1,312366 1,076898 1,049972 1,024358 0,999961 600 1,390806 1,092063 1,059531 1,028878 0,999946 650 1,485661 1,108744 1,069937 1,03375 0,999927 700 1,601388 1,126988 1,081189 1,038961 0,999903 750 1,744326 1,146845 1,093287 1,044499 0,999874 800 1,923779 1,16837 1,106227 1,05035 0,999839 850 2,15394 1,191615 1,120004 1,056499 0,999799 900 2,457539 1,216638 1,13461 1,062927 0,999752 950 2,873289 1,243495 1,150032 1,069617 0,999698 1000 3,472606 1,272239 1,166256 1,076547 0,999637 1050 4,402186 1,302923 1,183259 1,083697 0,999568 1100 6,011501 1,335595 1,201017 1,091041 0,999492 1150 9,312455 1,370295 1,219497 1,098554 0,999407 1200 17,03002 1,407054 1,238659 1,106208 0,999315 Efeito Ferranti Linha compensada Reativo Total Comprimento Reator 70 % Reator 80 % Reator 90 % Reator 100 % [km] [Mvar] [Mvar] [Mvar] [Mvar] 100 61,956 70,80686 79,65772 88,50857 150 93,0935 106,3926 119,6916 132,9907 200 124,4239 142,1987 159,9735 177,7484 250 156,0139 178,3016 200,5892 222,8769 300 187,9324 214,7799 241,6274 268,4749 350 220,2513 251,7158 283,1803 314,6447 400 253,0457 289,1951 325,3445 361,4939 450 286,3951 327,3086 368,2222 409,1358 500 320,3837 366,1528 411,9219 457,691 550 355,102 405,8309 456,5598 507,2886 600 390,6473 446,454 502,2608 558,0676 650 427,1249 488,1427 549,1606 610,1784 700 464,6497 531,0283 597,4068 663,7853 750 503,3478 575,2546 647,1615 719,0683 800 543,358 620,9805 698,6031 776,2256 850 584,8341 668,3819 751,9296 835,4773 900 627,9479 717,6548 807,3616 897,0685 950 672,8916 769,019 865,1463 961,2737 1000 719,8817 822,722 925,5622 1028,402 1050 769,1638 879,0443 988,9248 1098,805 1100 821,0172 938,3054 1055,594 1172,882 1150 875,7623 1000,871 1125,98 1251,089 1200 933,7683 1067,164 1200,559 1333,955 Impedância Longitudinal e compensação série Comprimento X [Ω] [km] Linha curta 35,9458 100 200 71,8916 300 107,8374 400 143,7832 500 179,729 600 215,6748 700 251,6206 800 287,5664 900 323,5122 1000 359,458 1100 395,4038 1200 431,3496 1300 467,2954 1400 503,2412 1500 539,187 1600 575,1328 1700 611,0786 1800 647,0244 1900 682,9702 2000 718,916 2100 754,8618 2200 790,8076 2300 826,7534 2400 862,6992 2500 898,645 2600 934,5908 2700 970,5366 2800 1006,482 2900 1042,428 3000 1078,374 Reativo série Reativo série [Mvar] [Mvar] X [Ω] Linha longa Linha curta Linha longa 35,84796 71,11077 105,2128 137,5973 167,7354 195,1348 897,6478 992,1345 219,3478 769,4124 882,6166 239,9783 673,2358 806,7395 256,6888 598,4318 754,2208 269,2052 538,5887 719,1541 277,3219 489,626 698,1057 280,9049 448,8239 689,2012 279,894 414,299 691,6904 274,3037 384,7062 705,7869 264,2234 359,0591 732,7134 249,8153 336,6179 774,9725 231,3126 316,8169 836,9627 209,0151 299,2159 926,2491 183,2846 283,4677 1056,281 154,5393 269,2943 1252,756 123,2465 256,4708 1570,836 89,91552 244,813 2153,132 55,08916 234,169 3514,303 19,33501 224,4119 10012,92 -16,7638 215,4355 -11548,7 -52,618 207,1495 -3679,35 -87,6418 199,4773 -2208,99 -121,263 192,3531 -1596,53 -152,93 185,7202 -1265,94 -182,125 179,5296 -1063,01 Exercício 2 – LT 345 kV 12,5 m 4 1 8,50 m 0,457 m 2 8,50 m 3,44 m 3,7 m 5 3 30,5 m 2,2 m 0,45 m Calcule o montante de reativo a instalar para compensar 80 % da admitância transversal da linha. Calcule o ganho da tensão sem e com a compensação. Comprimento da linha: 320 km. Instale a compensação junto aos extremos da linha. Dados Dados cabos fase Dados cabo PR Diâmetro 0,02959 m externo Diâmetro 0,009144 m Diâmetro 0,00739 m interno Rcc – 4,188 Ω/km Rcc – 0,0509 Ω/km µr – 1 externo µr - 70 Flecha PR - 6,4 m Flecha φ − 13,43 m Dados do solo Resistividade – 2000 Ω.m Cálculo do quadripolo LT RMG = 0,08223 m DMG = 10,7093 m z ' = 0,02545 + j0,367 y ' = j 4,3002 µS Ω km km Z c = 292,37 - j10,1212 ≈ 292 Ω γ = 4,352.10 −5 + j1,2573.10 −3 km −1 Pi – longo: − − • cosh γ .l0 Zc.senh γ .l0 • V Vg . r • = − − • 1 I senh γ .l cosh γ .l I g Zc 0 0 r • • -3 V 0,9202 + j5,453.10 7,7104 + j114,3604 V r g = . • I• j1,3392.10-3 0,9202+ j5,453.10-3 I r g ganho= 1,08664926597490 Cálculo do quadripolo LT + compensação Quadripolo do compensador: 1 0 QCπ−longo = -4 j6,488217 1 − γl tanh 2 pc y' l Yc = − j − 100 2 γl 2 Quadripolo total: 0,97607+ j1,636.10-3 7,7104+ j114,36 -4 -3 j4,13466.10 0,97652+ j0,97607+ j1,636.10 ganho= 1,02451189396227 Exemplo 3 – LT 765 kV Calcule o montante de reativo a instalar para compensar 70 % da admitância transversal da linha e 45 % da impedância longitudinal da linha. Calcule o ganho da tensão antes e depois da compensação. Comprimento da linha : 500 km. Instale a compensação série no meio da linha e a compensação em derivação junto aos extremos da linha e junto da compensação série. Dados cabos fase Raio externo – 0,016 m Raio interno – 0,004 m Rcc – 0,0509 Ω/km µr - 1 Dados cabo PR Raio externo – 4,572 mm Rcc – 4,188 Ω/km µr - 70 Dados do solo Resistividade – 2000 Ω.m Silhueta 28,0 m a b Altura média =altura torre – 2/3 flecha hPRmédio – 55,8 m 0,457 m 14,34 m hφmédio – 42,34 m 0,457 m 14,34 m c Aula 14 Fluxo de potência em linhas de transmissão trifásicas equilibradas SISTEMAS DE ENERGIA ELÉTRICA I • Bibliografia – Introdução a Sistema de Energia Elétrica – Alcir Monticelli e Ariovaldo Garcia – Power System Analysis – Hadi Saadat – Elementos de Análise de Sistema de Potência – Willian Stevenson – Fundamentos de Sistemas Elétricos de Potência - Luiz Cera Zanetta Junior – http://www.dsee.fee.unicamp.br/ %7Eccastro/cursos/et720/et720.ht ml Matriz admitância do modelo π A matriz de admitância associada à representação de quadripolo utilizada para a linha de transmissão é diferente. Na matriz de admitância as correntes nos terminais entram na linha. • • Yse Ig (t ) I r (t) • • V g (t) Yder V r (t ) Yder As equações que descrevem o modelo são : • − • − • • − • − • • I r = Y der . V r + Y se .[ V r − V g ] • I g = Y der . V g + Yse .[ V g − V r ] Na forma matricial temos: − • − I r = Y der + Yse − • I g − Yse • − Yse V r . − − • Y der + Yse V g − Onde a matriz de coeficientes é chamada de matriz admitância da linha. É importante lembrar que esta matriz de admitância é formada pela impedância longitudinal (hiperbólica) de seqüência positiva da linha e pela admitância transversal (hiperbólica) de seqüência positiva da linha. Montagem da matriz: •Termo diagonal : soma das admitâncias que chegam ao nó. •Termo entre nós i e k: negativo da admitância entre os nós nós i e k. Matriz admitância de uma rede Vamos generalizar e obter a matriz de admitância de uma rede formada somente por linhas de transmissão. 3 1 I34 I43 2 4 Descrevendo a linha de transmissão 3-4 temos − − • 34 34 Y + Y se I34 = der • − I 43 − Y34 se − • 34 − Yse . V3 − − • 34 34 V 4 Yder + Yse Matriz admitância de uma linha Genericamente temos : − − • km km Y + Y se I km = der − • I mk − Y km se − • km − Yse . Vk − − • km km V m Yder + Yse Aplicando a lei dos nós à rede temos : • • • I1 = I12 + I13 • • • I 2 = I 21 + I 24 • • • I3 = I31 + I34 • • • I 4 = I 42 + I 43 Como as linha têm admitância para a terra não nula, então : • • • • I1 + I 2 + I3 + I 4 ≠ 0 Ou seja, as equações nodais acima são independentes. Substituindo as correntes dadas pelos modelos πs das linhas temos : − • − • − • − • − − • 12 13 12 12 13 13 I1 = Yder + Yse . V − Y . V + Y + Y . V − Y 1 2 1 se se se . V 3 der − • − • − • − • − − • 12 24 12 12 24 24 I 2 = Yder + Yse . V − Y . V + Y + Y . V − Y 2 1 2 se se se . V 4 der − • − • − • − • − − 13 34 13 13 34 34 I3 = Yder + Yse . V − Y . V + Y + Y . V − Y 3 1 3 se se se . V 4 der − • − • − • − • − − • 24 34 24 24 34 34 I 4 = Yder + Yse . V − Y . V + Y + Y . V − Y 4 2 4 se se se . V 3 der • Na forma matricial • − • I = Y . V Sendo a matriz de admitância de uma rede dada por − − − − 12 12 13 13 Yder + Yse + Yder + Yse − 12 − Yse − 13 − Yse 0 − 12 − Yse − − − − 12 12 24 24 Yder + Yse + Yder + Yse 0 − 24 − Yse − 13 − Yse 0 − − − − 13 13 34 34 Yder + Yse + Yder + Yse − 34 − Yse 0 − 24 − Yse − 34 − Yse − − − − 24 24 34 34 Yder + Yse + Yder + Yse Novamente temos - Montagem da matriz: •Termo diagonal : soma das admitâncias que chegam ao nó. •Termo entre nós i e k : negativo da admitância entre os nós nós i e k. Atenção Se os elementos em derivação forem nulos a matriz de admitância passa a ser singular, pois • • • • I1 + I 2 + I3 + I 4 = 0 Reparem também que a matriz admitância é uma matriz com vários elementos nulos, o que chamamos de alta esparsidade. Define-se por grau de esparsidade a relação entre o número de elementos nulos da matriz pelo número total de elementos de uma matriz, ou seja : N elemento − nulo G esparcidade = N total − elemento Os programas computacionais aproveitam esta características para reduzir o espaço de armazenamento das matrizes e manipular matrizes menores. Exemplo esparcidade Considerando que em média uma rede possui duas linhas ligadas a cada barra, calcule o grau de esparsidade de uma matriz admitância de uma rede com 1000 barras. Temos matriz 1000 X 1000 com cada barra com 2 linhas. Elementos não nulos : diagonal −1000 fora diagonal − 2 . 1000 total − 3000 Grau de esparsidade : (1000 . 1000) − 3000 G= 100 = 99,7 % 1000 . 1000 Fluxo de potência em uma linha Seja o diagrama simplificado da linha com a convenção de sinais adotada apresentado a seguir : k Ek Em Pkm Pmk Qkm Qmk m O modelo π para deduzir as expressões dos fluxos de potência ativa e reativa da linha é : Ek k rkm + j xkm Em Ikm j ykm j ykm m Potência ativa e reativa da linha Vamos obter as potências ativa e reativa da linha em função das tensões das barras terminais (fasor => amplitude e ângulo). A impedância série é dada por : rkm + j x km Ou, escrevendo através de admitância série : km = g km + j bkm y ser onde g km rkm = 2 2 rkm + x km − xkm bkm = 2 rkm + x 2km A admitância transversal é dada por : km Yder km km j yder = j b der = j 2 Sejam as tensões complexas nas barras terminais dadas por : • E k = Vk e • jθ k E m = Vm e jθ m A corrente injetada no terminal k tem duas componentes e é descrito por : •der •se • • • der se I km = I km + I km = jb km . E k + Ykm E k − E m • ou seja • • • • ( ) I km = jb der . E + g + jb E − E k k m km km km A potência complexa injetada no nó k é dada por : •* Skm = Pk + j Q k = E k . I km − • Logo • Pkm − j Q km = Vk e − jθ k I km Lembrando que π π cos − θ = sen θ e sen − θ = cos θ 2 2 Chegamos a Pkm = Vk2g km − Vk Vm g km cos θkm − Vk Vm b km sen θkm ( ) Q km = − Vk2 b de km + b km − Vk Vm g km sen θkm + Vk Vm b km cos θkm Potência que entra no outro terminal 2g Pmk = Vm km − Vk Vm g km cos θ km + Vk Vm b km sen θ km ( ) 2 de Q mk = − Vm b km + b km + Vk Vm g km sen θkm + Vk Vm b km cos θkm Perdas ativa e reativa na linha As perdas ativas na linha são dadas por : ( 2 Pkm + Pmk = g km Vk2 + Vm − 2Vk Vm cos θkm ou • ) 2 • Pkm + Pmk = g km . E k − E m Perda somente na resistência série. E as perdas reativas por : ( ) ( ) ( 2 de 2 Q km + Q mk = − Vk2 + Vm b km − b km Vk2 + Vm − 2Vk Vm cos θkm ou • • 2 2 b de − b Q km + Q mk = − Vk2 + Vm km . E k − E m km Perda reativa na reatância série e na admitância transversal. Lembrando que cos A cos B + sen A sen B = cos( A − B) ) Analisando a perda reativa na linha Reparem que a perda reativa na linha tem uma parcela devido à perda no elemento longitudinal e outra devido ao elemento transversal. Quando estas parcelas são próximas o consumo de reativo da linha tende a zero. Quando compensamos somente a admitância transversal a linha continua consumindo reativo devido à reatância longitudinal. Exercício Um gerador é conectado a uma carga por uma linha de transmissão com um condutor por fase. Os parâmetros de seqüência positiva da linha são: C = 2,91x10-8 F/km, L = 1,72x10-8 H/km. A linha tem comprimento total de 100km. As tensões trifásicas na carga são equilibradas com tensões de linha 230 kVef. A potência consumida pela carga é 50 MVA com fator de potência 0,8 atrasado. Determine corrente e tensões no terminal gerador e as perdas na linha de transmissão. Cálculo da corrente e tensão na carga e no gerador Dados da linha: z = 9.10 −2 + j0,648 Ω y = j1,097.10-5 S L = 243,12 Ω C γ ⋅ l = 1,841.10 − 2 + j0,2664-3 Zc = Na Carga: S21 = 50∠36,87° = 40 + j37,5 MVA S21-1φ = 16,67∠36,87° MVA Assumindo Tensão nominal na Carga: 230 V2 ft = VR = ∠0° = 137,79 kV 3 * S21−1φ = 125,51∠ - 36,87° A I 21 = I R = V 2-1φ Cálculo da tensão e correntes no Gerador: − − • cosh γ .l0 Zc.senh γ .l0 • V Vg . r = • • − − I 1 senh γ .l cosh γ .l I g Zc 0 0 r Tensão e corrente no gerador • • −3 V + + 0 , 9648 j 4 , 3186 . 10 4 , 3186 j 64 , 016 V g = . •r • −3 −3 I j1,083.10 0,9648+ j 4,3186.10 I g r • 138359,96∠2,80° Vg = I• 124,07∠38,40° g Tensão de linha no Gerador: • Vg linha = 239,61∠2,80 V Potências e perdas na linha: • • S12-3φ = 3 ⋅ V g ⋅ I12 = 41,87 − j29,98 MVA * Pperdas = 1,87 MW Q perdas = 7,52 MW Exercício Uma linha trifásica de 100 km dada a seguir pode ser considerada transposta. Esta linha alimenta uma carga trifásica equilibrada de 200 MVA fp 0,8 atrasado. A tensão nominal da linha é 345 kV. Freqüência do sistema : 60 Hz •Determine a potência consumida na linha e a tensão de linha junto a fonte. 2,2 m 12,5 m 4 8,50 m 2 8,50 m 3,44 m 3,7 m 5 3 30,5 m 1 0,45 m LT 345 kV 0,457 m Dados cabos fase Dados cabo PR Diâmetro externo 0,02959 m Diâmetro externo 0,009144 m Diâmetro interno 0,00739 m Rcc – 4,188 Ω/km Rcc – 0,0594 Ω/km µr – 1 Flecha φ − 13,43 m µr - 70 Flecha PR - 6,4 m Dados do solo Resistividade – 2000 Ω.m Parâmetros unitários de seqüência positiva − µ0 DMG Z1 = R int + jω ln 2 π RMG − 3 8,5.8,5.17 0,0594 µ0 Z1 = + jω ln 2 2 π 0,077709 . 0,014795. 0,457 − Z1 = 0,0297 + j 0,371344 [Ω/km] − DMG Y1 = jω 2 πε0 ln RMG − −1 3 8,5.8,5.17 Y1 = jω 2 πε0 ln 0,014795. 0,457 − Y1 = j 4,30507 [µS/km] −1 Calculando γ e Zc − γ= − γ= − − Z1 . Y1 (0,0297 + j 0,371344).10−3. j 4,30507.10−9 − γ = 5,0522 .10−5 + j 0,00126539 [km-1] α = 5,0522 10−5 Np/km β = 1,26539 10−3 rad/km Zc = − Z1 − Y1 − (0,0297 + j 0,371344)10−3 − Zc = − j 4,30507 10−9 Zc = 293,93 - 11,7 Ω ≈ 293 Ω Modelo π da linha O modelo π da linha é dado por : Ek k rkm + j xkm Em m Ikm j ykm rkm + jx km = Z1' L j ykm senh(γL) γL = (0,0297 + j 0,371344)100 ( ) senh( 5,0522 .10−5 + j 0,00126539 100) (5,0522 .10−5 + j0,00126539)100 rkm + jx km = 2,95419 + j 37,0362Ω L tanh( γ L 2) y km = Y1 2 γL 2 − = j 4,30507 .50 − ( ) tanh( 5,0522 .10−5 + j 0,00126539 50) (5,0522 .10−5 + j0,00126539)50 y km = j 215,541µS Modelo da carga – cálculo do fluxo O modelo π da linha é dado por : Ek k rkm + j xkm Em m Ikm j ykm rkm + jx km = Z1' L j ykm senh(γL) γL = (0,0297 + j 0,371344)100 ( ) senh( 5,0522 .10−5 + j 0,00126539 100) (5,0522 .10−5 + j0,00126539)100 rkm + jx km = 2,95419 + j 37,0362Ω L tanh( γ ) L 2 y km = Y1 2 γγ L 2 − = j 4,30507 .50 − ( ) tanh( 5,0522 .10−5 + j 0,00126539 50) (5,0522 .10−5 + j0,00126539)50 y km = j 215,541µS Cálculo da corrente e tensão na carga e no gerador Carga: S21 = 200∠36,87° = 160 + j150MVA 200 S21-1φ = ∠36,87° = 53,33 + j50MVA 3 Assumindo Tensão nominal na Carga: 345 V2 ft = VR = ∠0° V 3 * S21−1φ = 334,695∠ - 36,87° A I 21 = I R = V 2-1φ Cálculo da tensão e correntes no Gerador: − − • cosh γ .l0 Zc.senh γ .l0 • V Vg . r = • • − − I 1 senh γ .l cosh γ .l I g Zc 0 0 r Tensão e corrente no gerador • • −4 V 0 , 9920 j 6 , 3760 . 10 1 , 4685 j 36 , 98 + + V g = •r . • I j 4,3073.10−4 0,9920+ j 6,3760.10−4 I r g • 126423,13∠ − 4,39 Vg = I• 305,81∠ − 28,88 g Tensão de linha no Gerador: • Vg linha = 3 ⋅126423,13∠ − 4,39 V • Vg linha = 218,93∠ − 4,39 V Potências e perdas na linha: • • S12-1φ = V g ⋅ I12 = 35,2 + j16,03 MVA * Pperdas = 3 ⋅ 53,3 − 35,2 = 54,30MW Q perdas = 3 ⋅ 33,99 = 101,97MVAr Exercício Considere a linha do exercício anterior alimentando uma carga trifásica equilibrada de 200 MVA fp 0,8 atrasado. A tensão nominal de linha é 345 kV no terminal gerador. Freqüência do sistema: 60 Hz •Determine a potência consumida na linha e a tensão de linha junto a carga.