Problemas Resolvidos de Física Prof. Anderson Coser Gaudio – Depto. Física – UFES RESNICK, HALLIDAY, KRANE, FÍSICA, 4.ED., LTC, RIO DE JANEIRO, 1996. FÍSICA 1 CAPÍTULO 11 – CINEMÁTICA ROTACIONAL 41. Um objeto se move no plano de xy de forma que x = R cos ωt e y = R sen ωt, sendo x e y as coordenadas do objeto, t o tempo e R e ω constantes. (a) Elimine t entre estas equações para encontrar a equação da curva na qual o objeto se move. Que curva é essa? Qual é o significado da constante ω? (b) Derive as equações de x e y em relação ao tempo para encontrar as componentes x e y da velocidade do corpo, vx e vy. Combine vx e vy para encontrar o módulo, a direção e o sentido de v. Descreva o movimento do objeto. (c) Derive vx e vy com relação ao tempo para obter o módulo, a direção e o sentido da aceleração resultante. (Pág. 227) Solução. (a) Vamos elevar ao quadrado a equação de x. x = R cos ωt x 2 = R 2 cos 2 ωt = x 2 R 2 (1 − sen 2 ωt ) x2 R2 Agora vamos fazer o mesmo com a equação de y: y = R sen ωt sen 2 ωt = 1 − (1) y 2 = R 2 sen 2 ωt (2) Substituindo-se (1) em (2): 2 y= R2 − x2 x2 + y 2 = R2 (3) A Eq. (3) corresponde à equação de uma circunferência. A constante ω ajusta a freqüência dos ciclos das funções trigonométricas seno e cosseno. Em termos físicos, ω é a freqüência ou velocidade angular do objeto que se move ao longo da trajetória circular. Veja o esquema a seguir: y y r θ x x ________________________________________________________________________________________________________ Resnick, Halliday, Krane - Física 1 - 4a Ed. - LTC - 1996. Cap. 11 – Cinemática Rotacional 1 Problemas Resolvidos de Física Prof. Anderson Coser Gaudio – Depto. Física – UFES (b) dx = vx = −ω R sen ωt dt dy = v= ω R cos ωt y dt Logo, o vetor velocidade vale: v= vx i + v y j = −ω R sen ωti + ω R cos ωtj O módulo de v vale: v= ( −ω R sen ωt ) + (ω R cos ωt ) 2 = v 2 ω 2 R 2 sen 2 ωt + ω 2 R 2 cos 2 ωt = v ω R sen 2 ωt + cos 2 ωt v = ωR Sabendo-se que: r = xi + yj = R cos ωti + ω R sen ωtj O produto escalar entre r e v vale: ( R cos ωti + R sen ωtj) ⋅ ( −ω R sen ωti + ω R cos ωtj) = r ⋅ v ( R cos ωti ) ⋅ ( −ω R sen ωti ) + ( R cos ωti ) ⋅ (ω R cos ωtj) + + ( R sen ωtj) ⋅ ( −ω R sen ωti ) + ( R sen ωtj) ⋅ (ω R cos ωtj) = r⋅v r ⋅ v =−ω R 2 sen ωt cos ωt + 0 + 0 + ω R 2 sen ωt cos ωt r⋅v = 0 Como: = r ⋅ v Rv cos = φ 0 Onde φ é o ângulo entre os vetores r e v. Como cos φ = 0, isso implica em φ = 90o. Logo, r e v são ortogonais. Portanto, como r é radial, v deve ser tangencial à trajetória circular. Veja o esquema a seguir: y v vy y vx r θ x x (c) dvx = −ω 2 R cos ωt = −ω 2 x ax = dt ________________________________________________________________________________________________________ Resnick, Halliday, Krane - Física 1 - 4a Ed. - LTC - 1996. Cap. 11 – Cinemática Rotacional 2 Problemas Resolvidos de Física dv y dt Prof. Anderson Coser Gaudio – Depto. Física – UFES = −ω 2 R sen ωt = −ω 2 y ay = Logo: a= ax i + a y j = −ω 2 xi − ω 2 yj Esta equação mostra que a tem a mesma direção de r, porém com o sentido contrário. Ou seja, a aponta no sentido radial. O módulo de a vale: a= ( −ω x ) + ( −ω y ) 2 2 2 2 = ω 2 x2 + y 2 a = ω 2r Veja o esquema a seguir: y y ax ay r a θ x x ________________________________________________________________________________________________________ Resnick, Halliday, Krane - Física 1 - 4a Ed. - LTC - 1996. Cap. 11 – Cinemática Rotacional 3