Problemas Resolvidos de Física Prof. Anderson Coser Gaudio – Depto. Física – UFES RESNICK, HALLIDAY, KRANE, FÍSICA, 4.ED., LTC, RIO DE JANEIRO, 1996. FÍSICA 3 CAPÍTULO 28 – O CAMPO ELÉTRICO 14. A Fig. 24 mostra um tipo de quadrupolo elétrico. Ele consiste em dois dipolos cujos efeitos em pontos externos não se cancelam completamente. Mostre que o valor de E sobre o eixo do quadrupolo, para pontos situados à distância z do seu centro (suponha z >> d), é dado por E= 3Q 4πε 0 z 4 onde Q (= 2qd2) é denominado momento de quadrupolo da distribuição de carga. (Pág. 28) Solução. Considere o seguinte esquema da situação: d d + −− z E− + P E+ z z1 z2 O campo elétrico (E) produzido pelo quadrupolo em P pode ser calculado por meio da soma dos campos produzidos pelos dipolos que compõem o quadrupolo (E1 e E2). E = E1 + E2 Os campos dos dipolos valem: ________________________________________________________________________________________________________ Resnick, Halliday, Krane - Física 3 - 4a Ed. - LTC - 1996. Cap. 28 – O Campo Elétrico 1 Problemas Resolvidos de Física E1 = − E2 = Prof. Anderson Coser Gaudio – Depto. Física – UFES 1 2qd i 4πε 0 z13 1 2qd i 4πε 0 z23 Sendo que as distâncias z1 e z2 são definidas por: d z1= z + 2 d z 2= z − 2 O módulo do campo E vale: 2qd 1 1 E = − 3 3 4πε 0 d d z − z + 2 2 Multiplicando-se e dividindo-se o segundo membro desta equação por z3, teremos: 2qd E = 4πε 0 z 3 −3 −3 d d 1 − − 1 + 2 z 2 z Aplicando-se a expansão binomial (Apêndice H, pág. A-288) e omitindo-se os termos de ordem superior (z >> d): = E 2qd 3d 3d + − 1 − + 1+ 3 4πε 0 z 2 z 2z E = 2qd 3d 3.2qd 2 3Q = = 3 4 4πε 0 z z 4πε 0 z 4πε 0 z 4 Em notação vetorial: 3Q E= i 4πε 0 z 4 ________________________________________________________________________________________________________ Resnick, Halliday, Krane - Física 3 - 4a Ed. - LTC - 1996. Cap. 28 – O Campo Elétrico 2