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Capítulo 16 – Dinâmica dos fluidos
16.1 – Conceitos gerais do escoamento dos fluidos
Hidrodinâmica: fluidos em movimento. Como descrever?
Abordagem de Lagrange: seguir
o movimento de cada
partícula do fluido.
Joseph Louis Lagrange (1736-1813)
Abordagem de Euler: descrever os campos de velocidades e
densidades em cada ponto do espaço e no tempo.

 ( x, y, z, t ), v ( x, y, z, t )
Leonhard Euler (1707-1783)
Adotaremos a abordagem de Euler
Fluidos ideais: modelo aproximado para os fluidos reais.
Mais simples, porém com resultados ainda úteis.
Características dos fluidos ideais
1. Escoamento estacionário (ou uniforme): velocidade do fluido
em um dado ponto do espaço não muda com o tempo


v ( x, y , z , t )  v ( x , y , z )
Campo de velocidades
Isto não quer dizer que a
velocidade de uma partícula
seja constante!
2. Fluido incompressível: densidade ρ constante
3. Escoamento não-viscoso: sem atrito, sem dissipação, sem
molhar (“água seca”)
4. Escoamento irrotacional: cada “elemento de fluido” tem
momento angular zero – uma partícula viajaria no fluido sem girar
16.2 – Linhas de corrrente e equação da
continuidade
Linhas de corrente: linhas tangentes à velocidade do fluido em
cada ponto
Tubo de corrente:
superfície formada por
todas as linhas de
corrente que passam por
uma curva fechada C
Campo de velocidades
- No escoamento estacionário, as linhas de corrente coincidem com
as trajetórias das partículas
- Linhas de corrente nunca se cruzam: isto levaria a uma indefinição
da velocidade da partícula no ponto de cruzamento
Visualização das linhas de corrente em um túnel de vento
Equação da continuidade
m1
Massa que vai entrar
no tubo no intervalo
de tempo t
Porção do tubo de corrente
m1  1V1  1 A1v1t
Escoamento estacionário:
m2
Massa que vai sair
do tubo no intervalo
de tempo t
m2  2 A2v2t
m1  m2
1 A1v1t  2 A2v2t  1 A1v1  2 A2v2  Av  constante
Se o fluido for incompressível:
1  2  A1v1  A2v2
Equação da continuidade
R  Av  constante
(vazão)
Unidades SI: m3/s
A equação da continuidade é uma conseqüência
imediata da conservação da massa
(futuramente, veremos na Física outras equações de continuidade
que surgem devido à conservação de outras grandezas: carga,
energia, etc)
Aplicações em engenharia de tráfego
v2
v2
v1
Fluxo em uma bifurcação
com o trânsito engarrafado
v2<v1 !!!
16.3 – Equação de Bernoulli
Daniel Bernoulli
(1700-1782)
Vamos aplicar a conservação da energia ao escoamento do fluido:
Δm
(tempo t)
(tempo t+Δt)
Δm
W  K
1
1
2
K  m v2  m v12
2
2
Teorema trabalho-energia cinética:
Variação de energia cinética:

1
K  V v22  v12
2

Δm
Trabalho:
W  Wg  W p
Trabalho devido à pressão
Trabalho devido ao peso
Trabalho devido ao peso:
Wg  mgh   V  y2  y1 
Δm
Trabalho devido à pressão:
W p  F1x1  F2 x2  p1 A1x1  p2 A2x2
W p   p1  p2 V
Δm
Teorema trabalho-energia:
W p  Wg  K


1
 p1  p2 V  Vg  y2  y1   V v22  v12
2
1
1
p1  v12  gy1  p2  v22  gy2 Equação de Bernoulli
2
2
1 2
ou p  v  gy  constante
2
1
1
p1  v12  gy1  p2  v22  gy2
2
2
Equação de Bernoulli
Casos especiais:
1. Fluido em repouso
(v1  v2  0)
p1  gy1  p2  gy2  p1  p2  g  y1  y2 
(equação da hidrostática)
y
y2
p2
y1
p1
2. Altura constante
( y1  y2  0)
2
3
1
Pela equação de continuidade:
v2  v1
Como regra geral para campos vetoriais, a magnitude do
campo é maior onde as linhas de campo são mais densas
Onde a pressão é maior?
p1 
p1  p2
1 2
1
v1  p2  v22
2
2
Pressão é maior onde a velocidade é menor e vice-versa!
Kits LADIF: Folhas e funil com bola de isopor
Janelas quebradas pelo vento…
dentro
janela
fora

F
vento
pdentro  p fora
Furo no tanque d’água