Termodinâmica 1 - FMT 159 Noturno, segundo semestre de 2009 Exercícios em classe 23/10/2009 1. Uma máquina térmica, com rendimento η = 0, 40 produz 200 J de trabalho em cada ciclo. (a) Calcule o calor absorvido da fonte quente e o calor cedido para a fonte fria, a cada ciclo. Solução: Sabemos que W η= , Q1 então, o calor absorvido da fonte quente é W 200 Q1 = = , η 0, 4 Q1 = 500 J, e o calor cedido para a fonte fria é Q2 = Q1 − W, Q2 = 300 J. (b) Se cada ciclo dura 1/4 de segundo, qual a potência dessa máquina? Solução: P = ∆W 200 J = , ∆t 0, 25 s P = 800 W. 2. Um gás ideal com γ = 5/3 sofre uma expansão isotérmica na qual seu volume aumenta 50%; em seguida sofre uma contração isobárica até voltar ao volume inicial e em seguida é aquecida a volume constante até a temperatura inicial, completando o ciclo. (a) Desenhe esse ciclo em um diagrama PV. p A p0 T0 p B C T V0 1,5V 0 V (b) Calcule a pressão após a expansão isotérmica e a temperatura após a compressão isobárica. Expresse os resultados em função da pressão inicial p0 e do volume inicial V0 . Solução: 1 p= nRT0 2 nRT0 = , 1, 5V0 3 V0 p = 23 p0 . E a temperatura é obtida através de 2 p0 V0 2 p0 V0 = nRT =⇒ T = , 3 3 nR ou T = 23 T0 . (c) Em que etapas do ciclo o gás realiza trabalho? Em que etapas trabalho é realizado sobre ele? Solução: No processo AB, o gás realiza trabalho, a saber µ ¶ Z 1,5V0 Z 1,5V0 1 3 WAB = pdV = nRT0 dV = nRT0 ln , V 2 V0 V0 µ ¶ 3 WAB = nRT0 ln . 2 No processo BC, trabalho é realizado sobre o gás, a saber µ ¶ Z V0 2 3 1 2 p0 dV = p0 V0 − V0 = − p0 V0 , WBC = 3 2 3 1,5V0 3 ou 1 WBC = − nRT0 . 3 No processo CA, não há variação no volume do gás então WCA = 0. (d) Em que etapas do ciclo o gás recebe calor? Em que etapas cede calor? Solução: No processo AB, ∆UAB = 0 =⇒ QAB = WAB > 0. Portanto, o gás recebe calor, µ ¶ 3 QAB = nRT0 ln , 2 No processo BC, o gás cede calor, ¶ µ 2 T0 − T0 , QBC = nCp 3 1 QBC = − nCp T0 . 3 No processo CA, o gás recebe calor. Nesse processo WCA = 0, então µ ¶ 2 QCA = ∆UCA = nCV T0 − T0 , 3 1 QCA = ∆UCA = nCV T0 . 3 (e) Calcule o rendimento desse ciclo. Solução: Vimos no item anterior que o calor recebido no ciclo é µ ¶ 3 1 Q1 = QAB + QCA = nRT0 ln + nCV T0 , 2 3 e o trabalho líquido produzido no ciclo é µ ¶ 3 1 W = WAB + WBC = nRT0 ln − nRT0 . 2 3 Portanto o rendimento desse ciclo é ³ ´ 3 1 W 2 − 3 nRT0 ´ ³ η= = . Q1 nRT0 ln 32 + 13 nCV T0 nRT0 ln 2 Essa expressão para η pode ser re-escrita em uma forma mais conveniente ou elegante(ou seja, em função de γ ). O desenvolvimento que segue é, no entanto, pura álgebra, podendo ser omitido (os valores numéricos poderiam perfeitamente ser substituídos diretamente na expressão acima). ³ ´ η= η= 3 2 ³ ´ ´ Cp CV − 1 ln ³ Cp CV 3 2 3 2 3 2 ln 3 2 + − + 13 CV ³ 3 2 Cp CV + 1 3 1 3(γ−1) 3 2 + 1 3 −1 1 3 − 13 (γ − 1) ³ ´ (γ − 1) ln ³ ´ 1 3 ³ ´ ´ ³ ´ (γ − 1) ln ln − − 1 ln ³ ´ η= − 13 (Cp − CV ) ³ ´ (Cp − CV ) ln ³ η= 3 2 (Cp − CV ) ln , ´ , , , como γ = 5/3 =⇒ γ − 1 = 2/3, ³ ´ η= ln ln 3 2 − 1 3 3 2 + 1 2 ³ ´ ∼ 0, 08 (f) Compare o resultado com o rendimento de um ciclo de Carnot que opere entre as mesmas temperaturas T2 extremas (o rendimento de um ciclo de Carnot é dado por ηC = 1 − ). T1 Solução: ηC = 1 − 2T0 /3 T0 1 ∼ 0, 33. 3 Note que o resultado do item anterior está de acordo com o teorema de Carnot, a saber: "Nenhuma máquina térmica que opere entre uma dada fonte quente e uma dada fonte fria pode ter rendimento superior ao de uma máquina de Carnot". ηC = 3. Mostre que duas adiabáticas nunca podem se cortar. Sugestão: suponha que isso fosse possível e complete o ciclo com uma isoterma; mostre que a segunda lei da termodinâmica seria violada se esse ciclo existisse. Solução: p A Q=0 B T Q=0 Q=0 C V Note que no processo isotérmico AB temos ∆UAB = 0, então o calor é absorvido, tal que QAB = WAB > 0. 3 Além disso, nos outros dois processos BC e CA, ambos adiabáticos, temos que QBC = QCA = 0. Portanto, tal ciclo constituiria uma máquina térmica miraculosa, onde o único efeito seria absorver uma quantidade de calor QAB > 0 de uma fonte quente e realizar uma certa quantidade de trabalho (correspondente à área dentro do ciclo) também > 0, violando a segunda lei da termodinâmica (enunciado de Kelvin). 4