PROPAGAÇÃO DE ONDAS EM UMA LINHA DE TRANSMISSÃO A equação abaixo representa uma onda de tensão se propagando e atenuando nas direções +z e –z. Vs( z ) V0 e z V0e z então podemos escrever : v( z, t ) V0 e z cos(t z ) V0e z cos(t z ) e Is( z ) I 0 e z I 0e z logo : i( z, t ) I 0 e z cos(t z ) I 0e z cos(t z ) As equações de v(z,t) e i(z,t) são provenientes das equações telegráficas onde as mesmas são diferenciadas ,chegando como solução geral as equações acima ,as quais são chamadas de equações de onda viajante para a linha de transmissão . Onde : V0 representa uma onda incidente .e V0 representa uma onda refletida Transmissão de potencia Ondas de tensão e corrente transportam energia em linhas de transmissão .Para as ondas harmônicas no tempo , a potencia media em um ponto arbitrário z ao longo da linha é dada por : 1 Pave ( z ) Re[Vs.Is* ] 2 Considere uma onda de tensão propagando na direção +z em uma linha sem perdas : Vs V0 e j z V0 e j e j z Onde V0 possui uma amplitude V0 e uma fase como a linha é sem perdas ,Is está em fase com Vs ,ou : Is I 0 e j e j z V0 Z0 e j e j z então teremos : Pave V0 j j z 1 j j z [ V0 e e . e e ] 2 Z0 2 Pave 1 V0 [ ] 2 Z0 Em uma linha com perdas,Is não esta mais em fase com Vs .Podemos considerar a diferença de fase no termo da impedância .como : Z0 Z0 e j logo podemos escrever : Pave ( z ) 2 z e Pave (0) Exemplo : =0,0467 + j93,73 (1/m) Pave ( z ) 2.0,047.1 e Pave (0) Gdb 10log Pout Pin portanto portanto Pave ( z ) 0,91 Pave (0) Gdb 10log 0,91 Gdb 0, 4dB essa linha tem uma atenuação de 0,4 .Db Relação Np e .dB P entrada = 10w (z=0) Psaída =1w (z = 1 m ) Atenuação de 10dB 1 1 1 1 1 e2. .1 ln ln e2. 2. ln ln 10 10 10 2 10 1,1513Np 1,1513 Np 10dB 1Np x x = 8,6859 dB 1 Np = 8,6859 dB Portanto LINHA DE TRANSMISSÃO TERMINADA A grande maioria dos problemas práticos envolvendo linhas de transmissão esta relacionada ao que ocorre quando a linha é terminada . A figura abaixo mostra uma linha de transmissão terminada ,onde a carga esta localizada em z=0 . Linha De Transmissão ZL Z0 Z=0 A carga é considerada um elemento concentrado por ser pequena em comparação ao comprimento de onda .Os fios que conectam a linha de transmissão à carga são considerados curtos . A impedância da carga é simplesmente a razão entre a tensão e a corrente na carga ou seja : Vs ( z 0) V0 e (0) V0 e (0) ZL (0) Is ( z 0) I0 e I 0 e (0) V0 V0 ZL I 0 I 0 ZL VL VL V ( z 0) V0 V0 IL V0 V0 I L I ( z 0) Z0 Z0 V0 ( Z L Z0 ).V0 Z L Z0 então : V0 V0 ZL ( ).Z 0 V0 V0 A razão entre a amplitude da onda de tensão refletida e a amplitude da onda incidente na carga é conhecida como coeficiente de reflexão de tensão . ZL 1 V0 Z L Z 0 Z 0 V0 Z L Z0 Z L 1 Z0 é um numero adimensional Notamos que é determinado por um único parâmetro , a impedância da carga ZL, normalizada em relação a Z0. A impedância característica Z0 de uma linha sem perdas é um número real .( Z0 = (L’/C’)1/2 ). Entretanto , ZL é geralmente uma quantidade complexa como por exemplo ,no caso de um circuito RL em série no qual ZL = R+jwL.Portanto ,em geral , também pode ser complexo . e jr onde é o módulo de e r é o ângulo de fase . Observe que <=1 Diz-se que uma carga esta casada com a linha se ZL = Z0, porque não há reflexão de onda pela carga ( 0 e V0 0 ). Por outro lado ,quando a carga é um circuito aberto ZL= , 1 e V0 V0 , e quando ela é um curto-circuito ZL=0, 1 e V0 V0 .