O Índice de Refração: Metamateriais e o Manto da Invisibilidade?

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O Índice de Refração: Metamateriais e o Manto da Invisibilidade?
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A Física é uma ciência
e xper imental, cuja
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Bola largada: queda livre
Descrição: com quem a bola interage?
f
P
1) com a Terra: força peso, P
2) com o ar: força de atrito viscoso, f
Primeira descrição:
substituição ar ➙ vácuo
Olhar apenas efeitos devidos a P
ilustração: h^p://www.mwit.ac.th/~physicslab/
applet_04/physics_classroom/Class/1DKin/
U1L5a.html
Tuesday, 17 September, 2013
5
Bola largada: queda livre no vácuo
Descrição: com quem a bola interage?
P
só com a Terra: força peso, P
|P| = mg, g = 9,8 m/s2
ilustração: h^p://www.mwit.ac.th/~physicslab/
applet_04/physics_classroom/Class/1DKin/
U1L5a.html
Tuesday, 17 September, 2013
6
chão
7
Tuesday, 17 September, 2013
P
chão
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P
P
chão
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P
P
P
chão
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P
P
P
P
chão
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P
P
P
P
P
chão
7
Tuesday, 17 September, 2013
P
P
P
P
P
chão
Em qualquer ponto próximo à superfície da
Terra, a bola sente a mesma força peso
7
Tuesday, 17 September, 2013
mg
mg
mg
mg
mg
chão
8
Tuesday, 17 September, 2013
mg
mg
mg
mg
mg
chão
Descrição equivalente: a Terra gera um
campo gravitacional, g, em todos os pontos
próximos à superfície, tal que uma partícula
de massa m ao ser colocada em qualquer
ponto, sofre uma força mg.
8
Tuesday, 17 September, 2013
9
Tuesday, 17 September, 2013
Na realidade, g só é aproximadamente
constante para pontos próximos à
superfície da Terra
9
Tuesday, 17 September, 2013
Em escalas da ordem do raio da
Terra, os efeitos da dependência
com a distância ao centro da Terra
são sentidos
Na realidade, g só é aproximadamente
constante para pontos próximos à
superfície da Terra
9
Tuesday, 17 September, 2013
Em escalas da ordem do raio da
Terra, os efeitos da dependência
com a distância ao centro da Terra
são sentidos
Na realidade, g só é aproximadamente
constante para pontos próximos à
superfície da Terra
9
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Força elétrica (eletrostática)
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O Campo Elétrico
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Tuesday, 17 September, 2013
O Campo Elétrico
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O Campo Elétrico
Cargas elétricas vêm em
dois “sabores”: positivas
e negativas
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O Campo Elétrico
Cargas elétricas vêm em
dois “sabores”: positivas
e negativas
O campo de cargas +
é divergente
11
Tuesday, 17 September, 2013
O Campo Elétrico
Cargas elétricas vêm em
dois “sabores”: positivas
e negativas
O campo de cargas +
é divergente
O campo de cargas é convergente
11
Tuesday, 17 September, 2013
O Campo Elétrico
Cargas elétricas vêm em
dois “sabores”: positivas
e negativas
O campo de cargas +
é divergente
O campo de cargas é convergente
Força numa carga de prova
q
~ ou F = qE
F~ = q E
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Tuesday, 17 September, 2013
O Campo Elétrico
O campo elétrico (o gravitacional tb!) satisfaz
ao princípio da superposição: o campo devido
a duas (ou mais) cargas é a soma dos campos
de cada uma se a outra estivesse ausente.
Cargas elétricas vêm em
dois “sabores”: positivas
e negativas
O campo de cargas +
é divergente
O campo de cargas é convergente
Força numa carga de prova
q
~ ou F = qE
F~ = q E
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Tuesday, 17 September, 2013
O Campo Elétrico
O campo elétrico (o gravitacional tb!) satisfaz
ao princípio da superposição: o campo devido
a duas (ou mais) cargas é a soma dos campos
de cada uma se a outra estivesse ausente.
Cargas elétricas vêm em
dois “sabores”: positivas
e negativas
O campo de cargas +
é divergente
O campo de cargas é convergente
Força numa carga de prova
q
~ ou F = qE
F~ = q E
h^p://tap.iop.org/fields/electrical/406/page_46863.html
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O Campo Elétrico
O campo elétrico (o gravitacional tb!) satisfaz
ao princípio da superposição: o campo devido
a duas (ou mais) cargas é a soma dos campos
de cada uma se a outra estivesse ausente.
Cargas elétricas vêm em
dois “sabores”: positivas
e negativas
O campo de cargas +
é divergente
dipolo elétrico
O campo de cargas é convergente
Força numa carga de prova
q
~ ou F = qE
F~ = q E
h^p://tap.iop.org/fields/electrical/406/page_46863.html
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O Campo Magnético
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O Campo Magnético
O campo magnético de um ímã,...
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O Campo Magnético
O campo magnético de um ímã,...
h^p://images.tutorvista.com/content/magneSc-­‐effects-­‐electric-­‐
current/bar-­‐magnet-­‐magneSc-­‐field.jpeg
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Tuesday, 17 September, 2013
O Campo Magnético
O campo magnético de um ímã,...
h^p://images.tutorvista.com/content/magneSc-­‐effects-­‐electric-­‐
current/bar-­‐magnet-­‐magneSc-­‐field.jpeg
...visualizado com limalha de ferro,...
12
Tuesday, 17 September, 2013
O Campo Magnético
O campo magnético de um ímã,...
h^p://images.tutorvista.com/content/magneSc-­‐effects-­‐electric-­‐
current/bar-­‐magnet-­‐magneSc-­‐field.jpeg
...visualizado com limalha de ferro,...
h^p://staSc.geekbeat.tv/wp-­‐content/uploads/2011/12/MagneSc-­‐
Field-­‐Lines-­‐Around-­‐a-­‐Bar-­‐Magnet1.jpg
Tuesday, 17 September, 2013
12
O Campo Magnético
O campo magnético de um ímã,...
...é semelhante ao campo magnético da
Terra.
h^p://images.tutorvista.com/content/magneSc-­‐effects-­‐electric-­‐
current/bar-­‐magnet-­‐magneSc-­‐field.jpeg
...visualizado com limalha de ferro,...
h^p://staSc.geekbeat.tv/wp-­‐content/uploads/2011/12/MagneSc-­‐
Field-­‐Lines-­‐Around-­‐a-­‐Bar-­‐Magnet1.jpg
Tuesday, 17 September, 2013
12
O Campo Magnético
O campo magnético de um ímã,...
...é semelhante ao campo magnético da
Terra.
h^p://images.tutorvista.com/content/magneSc-­‐effects-­‐electric-­‐
current/bar-­‐magnet-­‐magneSc-­‐field.jpeg
...visualizado com limalha de ferro,...
h^p://cdn.physorg.com/newman/gfx/news/2009/EarthsMagneScField.jpg
h^p://staSc.geekbeat.tv/wp-­‐content/uploads/2011/12/MagneSc-­‐
Field-­‐Lines-­‐Around-­‐a-­‐Bar-­‐Magnet1.jpg
Tuesday, 17 September, 2013
12
O Campo Magnético
13
Tuesday, 17 September, 2013
O Campo Magnético
Movimento de uma carga q em um campo magnético B
13
Tuesday, 17 September, 2013
O Campo Magnético
Movimento de uma carga q em um campo magnético B
h^p://www.coilgun.eclipse.co.uk/images/
theory_pages_images/general_diagrams/
force_on_moving_charge.gif
Tuesday, 17 September, 2013
13
O Campo Magnético
Movimento de uma carga q em um campo magnético B
F = qv⇥B
h^p://www.coilgun.eclipse.co.uk/images/
theory_pages_images/general_diagrams/
force_on_moving_charge.gif
Tuesday, 17 September, 2013
13
O Campo Magnético
Movimento de uma carga q em um campo magnético B
F = qv⇥B
h^p://www.coilgun.eclipse.co.uk/images/
theory_pages_images/general_diagrams/
force_on_moving_charge.gif
Tuesday, 17 September, 2013
h^p://physicslearning2.colorado.edu/pira/images/ResourceCD/
ResourceImages/PhysicsDrawings/Charge_In_Mag_Field.gif
13
O Campo Eletromagnético
14
Tuesday, 17 September, 2013
O Campo Eletromagnético
Eletricidade e Magnetismo: unificados por James Clerk Maxwell, c. 1860.
14
Tuesday, 17 September, 2013
O Campo Eletromagnético
Eletricidade e Magnetismo: unificados por James Clerk Maxwell, c. 1860.
Fontes de campo magnético:
14
Tuesday, 17 September, 2013
O Campo Eletromagnético
Eletricidade e Magnetismo: unificados por James Clerk Maxwell, c. 1860.
Fontes de campo magnético:
cargas elétricas em movimento =
correntes elétricas
14
Tuesday, 17 September, 2013
O Campo Eletromagnético
Eletricidade e Magnetismo: unificados por James Clerk Maxwell, c. 1860.
Fontes de campo magnético:
cargas elétricas em movimento =
correntes elétricas
14
Tuesday, 17 September, 2013
O Campo Eletromagnético
Eletricidade e Magnetismo: unificados por James Clerk Maxwell, c. 1860.
Fontes de campo magnético:
cargas elétricas em movimento =
correntes elétricas
campos elétricos variáveis no
tempo
14
Tuesday, 17 September, 2013
O Campo Eletromagnético
Eletricidade e Magnetismo: unificados por James Clerk Maxwell, c. 1860.
Fontes de campo magnético:
cargas elétricas em movimento =
correntes elétricas
campos elétricos variáveis no
tempo
Fontes de campo elétrico:
14
Tuesday, 17 September, 2013
O Campo Eletromagnético
Eletricidade e Magnetismo: unificados por James Clerk Maxwell, c. 1860.
Fontes de campo magnético:
cargas elétricas em movimento =
correntes elétricas
campos elétricos variáveis no
tempo
Fontes de campo elétrico:
cargas elétricas estáticas
14
Tuesday, 17 September, 2013
O Campo Eletromagnético
Eletricidade e Magnetismo: unificados por James Clerk Maxwell, c. 1860.
Fontes de campo magnético:
cargas elétricas em movimento =
correntes elétricas
campos elétricos variáveis no
tempo
Fontes de campo elétrico:
cargas elétricas estáticas
campos magnéticos variáveis no tempo
14
Tuesday, 17 September, 2013
O Campo Eletromagnético
Eletricidade e Magnetismo: unificados por James Clerk Maxwell, c. 1860.
Fontes de campo magnético:
cargas elétricas em movimento =
correntes elétricas
campos elétricos variáveis no
tempo
Fontes de campo elétrico:
cargas elétricas estáticas
campos magnéticos variáveis no tempo
h^p://www.assignmenthelp.net/assignment_help/ElectromagneSc-­‐Fields.php
Tuesday, 17 September, 2013
14
h^p://www-­‐antenna.ee.Stech.ac.jp/~hira/hobby/edu/em/
staScem/staScem.html
15
Tuesday, 17 September, 2013
h^p://www-­‐antenna.ee.Stech.ac.jp/~hira/hobby/edu/em/
staScem/staScem.html
Campo E gerado
por antena de dipolo
15
Tuesday, 17 September, 2013
h^p://www-­‐antenna.ee.Stech.ac.jp/~hira/hobby/edu/em/
staScem/staScem.html
Campo E gerado
por antena de dipolo
15
Tuesday, 17 September, 2013
h^p://www.microwaves101.com/encyclopedia/images/Absorbing/ARC-­‐4.jpg
h^p://www-­‐antenna.ee.Stech.ac.jp/~hira/hobby/edu/em/
staScem/staScem.html
Campo E gerado
por antena de dipolo
15
Tuesday, 17 September, 2013
h^p://www.microwaves101.com/encyclopedia/images/Absorbing/ARC-­‐4.jpg
h^p://www-­‐antenna.ee.Stech.ac.jp/~hira/hobby/edu/em/
staScem/staScem.html
Campo E gerado
por antena de dipolo
15
Tuesday, 17 September, 2013
Caracterizando uma onda eletromagnética
16
Tuesday, 17 September, 2013
Caracterizando uma onda eletromagnética
(comprimento de onda)
16
Tuesday, 17 September, 2013
Caracterizando uma onda eletromagnética
(comprimento de onda)
v= f
16
Tuesday, 17 September, 2013
Caracterizando uma onda eletromagnética
(comprimento de onda)
velocidade de propagação -­‐ propriedade do meio
v= f
16
Tuesday, 17 September, 2013
Caracterizando uma onda eletromagnética
(comprimento de onda)
velocidade de propagação -­‐ propriedade do meio
v= f
No vácuo: v =
c = 3 x 108 m/s
16
Tuesday, 17 September, 2013
Caracterizando uma onda eletromagnética
(comprimento de onda)
velocidade de propagação -­‐ propriedade do meio
No vácuo: v =
c = 3 x 108 m/s
v= f
frequência da onda -­‐ determinada pela fonte da onda (p.ex., antena);
Unidade: Hertz (Hz)
Freq. angular: ω = 2πf (rd/s)
16
Tuesday, 17 September, 2013
Caracterizando uma onda eletromagnética
(comprimento de onda)
velocidade de propagação -­‐ propriedade do meio
No vácuo: v =
c = 3 x 108 m/s
v= f
comprimento de onda -­‐ se ajusta aos valores da velocidade e frequência
frequência da onda -­‐ determinada pela fonte da onda (p.ex., antena);
Unidade: Hertz (Hz)
Freq. angular: ω = 2πf (rd/s)
16
Tuesday, 17 September, 2013
Caracterizando uma onda eletromagnética
(comprimento de onda)
velocidade de propagação -­‐ propriedade do meio
No vácuo: v =
c = 3 x 108 m/s
v= f
comprimento de onda -­‐ se ajusta aos valores da velocidade e frequência
frequência da onda -­‐ determinada pela fonte da onda (p.ex., antena);
Unidade: Hertz (Hz)
Freq. angular: ω = 2πf (rd/s)
Como |B|=|E|/c, os efeitos de uma onda EM num meio são devidos, principalmente, a E
16
Tuesday, 17 September, 2013
O espectro eletromagnético
17
Tuesday, 17 September, 2013
Interação com matéria
Átomo (neutro) em presença de
campo elétrostático...
18
Tuesday, 17 September, 2013
Interação com matéria
Átomo (neutro) em presença de
campo elétrostático...
h^p://cnx.org/content/m42333/latest/Figure_20_05_06(a)a.jpg
18
Tuesday, 17 September, 2013
Interação com matéria
Átomo (neutro) em presença de
campo elétrostático...
h^p://cnx.org/content/m42333/latest/Figure_20_05_06(a)a.jpg
...pode formar um dipolo elétrico...
18
Tuesday, 17 September, 2013
Interação com matéria
Átomo (neutro) em presença de
campo elétrostático...
...e muitos dipolos juntos blindam o
campo aplicado...
h^p://cnx.org/content/m42333/latest/Figure_20_05_06(a)a.jpg
...pode formar um dipolo elétrico...
18
Tuesday, 17 September, 2013
Interação com matéria
Átomo (neutro) em presença de
campo elétrostático...
...e muitos dipolos juntos blindam o
campo aplicado...
h^p://www.winnerscience.com/wp-­‐content/uploads/2011/07/
Figure-­‐PolarizaSon.png
h^p://cnx.org/content/m42333/latest/Figure_20_05_06(a)a.jpg
...pode formar um dipolo elétrico...
18
Tuesday, 17 September, 2013
Interação com matéria
Átomo (neutro) em presença de
campo elétrostático...
...e muitos dipolos juntos blindam o
campo aplicado...
h^p://www.physics.sjsu.edu/becker/physics51/images/25_15EinCapwDielectric.JPG
h^p://cnx.org/content/m42333/latest/Figure_20_05_06(a)a.jpg
...pode formar um dipolo elétrico...
18
Tuesday, 17 September, 2013
Interação com matéria
Átomo (neutro) em presença de
campo elétrostático...
...e muitos dipolos juntos blindam o
campo aplicado...
h^p://www.physics.sjsu.edu/becker/physics51/images/25_15EinCapwDielectric.JPG
h^p://cnx.org/content/m42333/latest/Figure_20_05_06(a)a.jpg
...pode formar um dipolo elétrico...
E = E0
EP
E0
E=
"
18
Tuesday, 17 September, 2013
Interação com matéria
Átomo (neutro) em presença de
campo elétrostático...
...e muitos dipolos juntos blindam o
campo aplicado...
h^p://www.physics.sjsu.edu/becker/physics51/images/25_15EinCapwDielectric.JPG
h^p://cnx.org/content/m42333/latest/Figure_20_05_06(a)a.jpg
...pode formar um dipolo elétrico...
E = E0
EP
E0
E=
"
εéa
constante
dielétrica do
meio
18
Tuesday, 17 September, 2013
Interação com matéria
19
Tuesday, 17 September, 2013
Interação com matéria
Alguns átomos têm momento de
dipolo magnético (“corrente orbital”
+ spin)
19
Tuesday, 17 September, 2013
Interação com matéria
Alguns átomos têm momento de
dipolo magnético (“corrente orbital”
+ spin)
19
Tuesday, 17 September, 2013
Interação com matéria
Alguns átomos têm momento de
dipolo magnético (“corrente orbital”
+ spin)
Material (p.ex., Fe) em presença de
campo magnetostático aplicado...
19
Tuesday, 17 September, 2013
Interação com matéria
Alguns átomos têm momento de
dipolo magnético (“corrente orbital”
+ spin)
Material (p.ex., Fe) em presença de
campo magnetostático aplicado...
19
Tuesday, 17 September, 2013
Interação com matéria
Alguns átomos têm momento de
dipolo magnético (“corrente orbital”
+ spin)
Material (p.ex., Fe) em presença de
campo magnetostático aplicado...
...tem seus dipolos magnéticos
alinhados com o campo externo...
Tuesday, 17 September, 2013
19
Interação com matéria
Alguns átomos têm momento de
dipolo magnético (“corrente orbital”
+ spin)
...e podem reforçar o campo
magnético total...
Material (p.ex., Fe) em presença de
campo magnetostático aplicado...
...tem seus dipolos magnéticos
alinhados com o campo externo...
Tuesday, 17 September, 2013
19
Interação com matéria
Alguns átomos têm momento de
dipolo magnético (“corrente orbital”
+ spin)
...e podem reforçar o campo
magnético total...
Material (p.ex., Fe) em presença de
campo magnetostático aplicado...
...tem seus dipolos magnéticos
alinhados com o campo externo...
Tuesday, 17 September, 2013
19
Interação com matéria
Alguns átomos têm momento de
dipolo magnético (“corrente orbital”
+ spin)
...e podem reforçar o campo
magnético total...
Material (p.ex., Fe) em presença de
campo magnetostático aplicado...
...tem seus dipolos magnéticos
alinhados com o campo externo...
Tuesday, 17 September, 2013
19
Interação com matéria
Alguns átomos têm momento de
dipolo magnético (“corrente orbital”
+ spin)
...e podem reforçar o campo
magnético total...
Material (p.ex., Fe) em presença de
campo magnetostático aplicado...
B = µB0
...tem seus dipolos magnéticos
alinhados com o campo externo...
Tuesday, 17 September, 2013
19
Interação com matéria
Alguns átomos têm momento de
dipolo magnético (“corrente orbital”
+ spin)
...e podem reforçar o campo
magnético total...
Material (p.ex., Fe) em presença de
campo magnetostático aplicado...
B = µB0
...tem seus dipolos magnéticos
alinhados com o campo externo...
Tuesday, 17 September, 2013
µ é a permeabilidade
magnética do meio
19
Interação com matéria
Alguns átomos têm momento de
dipolo magnético (“corrente orbital”
+ spin)
...e podem reforçar o campo
magnético total...
h^p://homepages.engineering.auckland.ac.nz/~kacprzak/notes.htm
Material (p.ex., Fe) em presença de
campo magnetostático aplicado...
B = µB0
µ é a permeabilidade
magnética do meio
h^p://radiographics.rsna.org/content/25/4/1087/F4.small.gif
...tem seus dipolos magnéticos
alinhados com o campo externo...
Tuesday, 17 September, 2013
19
20
Tuesday, 17 September, 2013
O que acontece quando uma onda eletromagnética passa em um
meio material?
20
Tuesday, 17 September, 2013
O que acontece quando uma onda eletromagnética passa em um
meio material?
20
Tuesday, 17 September, 2013
O que acontece quando uma onda eletromagnética passa em um
meio material?
R: O campo elétrico “sacode” os átomos
Modelo clássico: oscilador forçado (freq. f) e amortecido
comportamento dos átomos depende da frequência da onda
20
Tuesday, 17 September, 2013
O que acontece quando uma onda eletromagnética passa em um
meio material?
R: O campo elétrico “sacode” os átomos
Modelo clássico: oscilador forçado (freq. f) e amortecido
comportamento dos átomos depende da frequência da onda
Consequências: átomos também irradiam, defasados (atrasados)
velocidade de propagação da onda depende da frequência!
dispersão
20
Tuesday, 17 September, 2013
Em meios não-dispersivos a velocidade de propagação
independe da frequência da onda
1
No vácuo : c = p
µ 0 "0
1
Num meio material : v = p
µ"
c
Índice de refrac,ão : n =
v
21
Tuesday, 17 September, 2013
e em meios dispersivos a velocidade de propagação
depende da frequência da onda
1
v = v(f ) = p
µ(f )"(f )
22
Tuesday, 17 September, 2013
Propagação por meios diferentes: Refração
23
Tuesday, 17 September, 2013
Propagação por meios diferentes: Refração
Lei de Snell
23
Tuesday, 17 September, 2013
Propagação por meios diferentes: Refração
Lei de Snell
23
Tuesday, 17 September, 2013
Propagação por meios diferentes: Refração
Lei de Snell
23
Tuesday, 17 September, 2013
Propagação por meios diferentes: Refração
h^p://
webphysics.davidson.edu/
faculty/dmb/
EdibleOpScalMaterials/
glass_of_water.jpg
Lei de Snell
h^p://lifshitz.ucdavis.edu/~dmarSn/phy7/7C/RefracSon/refracSon.png
h^p://www.dkimages.com/discover/Home/Science/Physics-­‐and-­‐
Chemistry/Sound-­‐and-­‐Light/Light-­‐Waves/Light-­‐Waves-­‐023.html
Tuesday, 17 September, 2013
23
Refração em meios dispersivos
24
Tuesday, 17 September, 2013
Refração em meios dispersivos
24
Tuesday, 17 September, 2013
Refração em meios dispersivos
24
Tuesday, 17 September, 2013
Refração em meios dispersivos
h^p://www.hegel.net/en/gif/prism-­‐and-­‐
refracSon-­‐of-­‐light-­‐into-­‐rainbow-­‐2-­‐AJHD.jpg
24
Tuesday, 17 September, 2013
25
Tuesday, 17 September, 2013
Luz branca: todas as cores (frequencias)
25
Tuesday, 17 September, 2013
Luz branca: todas as cores (frequencias)
Cada cor tem um índice de refração
25
Tuesday, 17 September, 2013
Luz branca: todas as cores (frequencias)
Cada cor tem um índice de refração
Lei de Snell: cada cor é refratada por um ângulo
25
Tuesday, 17 September, 2013
Luz branca: todas as cores (frequencias)
Cada cor tem um índice de refração
Lei de Snell: cada cor é refratada por um ângulo
25
Tuesday, 17 September, 2013
Luz branca: todas as cores (frequencias)
Cada cor tem um índice de refração
Lei de Snell: cada cor é refratada por um ângulo
h^p://upload.wikimedia.org/wikipedia/commons/f/f5/Light_dispersion_conceptual_waves.gif
25
Tuesday, 17 September, 2013
26
Tuesday, 17 September, 2013
O que aconteceria se ε e µ pudessem ser simultaneamente negativos?
26
Tuesday, 17 September, 2013
O que aconteceria se ε e µ pudessem ser simultaneamente negativos?
Veselago (1968): o índice de refração seria negativo
26
Tuesday, 17 September, 2013
O que aconteceria se ε e µ pudessem ser simultaneamente negativos?
Veselago (1968): o índice de refração seria negativo
"<0eµ<0)n=
p
"µ < 0
26
Tuesday, 17 September, 2013
O que aconteceria se ε e µ pudessem ser simultaneamente negativos?
Veselago (1968): o índice de refração seria negativo
"<0eµ<0)n=
Opaco
Transparente,
mas diferente
p
"µ < 0
Transparente
Opaco
26
Tuesday, 17 September, 2013
O que aconteceria se ε e µ pudessem ser simultaneamente negativos?
Veselago (1968): o índice de refração seria negativo
"<0eµ<0)n=
Opaco
Transparente,
mas diferente
p
"µ < 0
Transparente
Opaco
Como realizar isto no laboratório?
26
Tuesday, 17 September, 2013
Com metamateriais !!!!
27
Tuesday, 17 September, 2013
Com metamateriais !!!!
Materiais convencionais:
propriedades derivam de seus constituintes
atômicos
27
Tuesday, 17 September, 2013
Com metamateriais !!!!
Materiais convencionais:
propriedades derivam de seus constituintes
atômicos
27
Tuesday, 17 September, 2013
Com metamateriais !!!!
Materiais convencionais:
propriedades derivam de seus constituintes
atômicos
27
Tuesday, 17 September, 2013
Com metamateriais !!!!
Materiais convencionais:
Metamateriais:
propriedades derivam de seus constituintes propriedades derivam de suas unidades
atômicos
constitutivas; as unidades podem ser fabricadas
27
Tuesday, 17 September, 2013
Com metamateriais !!!!
Materiais convencionais:
Metamateriais:
propriedades derivam de seus constituintes propriedades derivam de suas unidades
atômicos
constitutivas; as unidades podem ser fabricadas
27
Tuesday, 17 September, 2013
Resposta elétrica negativa: arranjos de finos
bastões metálicos podem fornecer ε < 0
Parâmetros efetivos:
ℓ
2r
micro-­‐ondas
28
Tuesday, 17 September, 2013
Resposta magnética negativa: anéis interrompidos
ressonantes (split-ring resonators) podem
fornecer μ < 0
raio interno = 2.0mm
espessura do anel = 1.0mm
espaço entre anéis = 0.1mm
distância entre anéis = 10.0mm
29
Tuesday, 17 September, 2013
30
Tuesday, 17 September, 2013
Transmitted Power (dBm)
µ>0
µ<0
ε<0
ε<0
4.5
5.0
µ>0
ε<0
5.5
6.0
6.5
7.0
Frequency (GHz)
n < 0 na região de micro-­‐ondas
DR Smith et al.: PRL 84, 4184(2000); Science 292, 77 (2001)
Tuesday, 17 September, 2013
31
Propagação de ondas EM em meios materiais
32
Tuesday, 17 September, 2013
Propagação de ondas EM em meios materiais
32
Tuesday, 17 September, 2013
Propagação de ondas EM em meios materiais
E
x
z
y
S
k
H
32
Tuesday, 17 September, 2013
Propagação de ondas EM em meios materiais
E
x
z
y
S
k
H
32
Tuesday, 17 September, 2013
Propagação de ondas EM em meios materiais
E
x
z
y
S
k
H
32
Tuesday, 17 September, 2013
Propagação de ondas EM em meios materiais
E
x
z
y
E
S
k
H
k
S
H
32
Tuesday, 17 September, 2013
Propagação de ondas EM em meios materiais
E
x
z
y
E
S
k
H
k
S
H
materiais “esquerdos”
32
Tuesday, 17 September, 2013
Propagação de ondas EM em meios materiais
E
x
z
y
E
S
k
H
materiais “esquerdos”
k
S
H
velocidade de fase vp=ω/k oposta à direção de propagação da onda eletromagneSca
(velocidade de grupo)!
32
Tuesday, 17 September, 2013
Propagation of EM waves in material media
Energy flow and
group velocity
S
vp
Phase velocity
33
Tuesday, 17 September, 2013
Algumas
consequências da
Refração Negativa
34
Tuesday, 17 September, 2013
Lei de Snell com refração negativa
35
Tuesday, 17 September, 2013
Lei de Snell com refração negativa
Willebrord Snell van Roijen
(or Snellius) (1580- 1626)
35
Tuesday, 17 September, 2013
Lei de Snell com refração negativa
Willebrord Snell van Roijen
(or Snellius) (1580- 1626)
35
Tuesday, 17 September, 2013
Lei de Snell com refração negativa
Willebrord Snell van Roijen
(or Snellius) (1580- 1626)
V. Veselago
35
Tuesday, 17 September, 2013
Lei de Snell com refração negativa
n2 < 0 ⇒ θ2 < 0
Willebrord Snell van Roijen
(or Snellius) (1580- 1626)
V. Veselago
35
Tuesday, 17 September, 2013
Lei de Snell com refração negativa
n2 < 0 ⇒ θ2 < 0
Willebrord Snell van Roijen
(or Snellius) (1580- 1626)
V. Veselago
35
Tuesday, 17 September, 2013
Refração usual
Refração negativa
(imaginação)
36
Tuesday, 17 September, 2013
iÌiV̜À
i˜Ã
*ÀˆÃ“
œÀ“>ˆâi`Ê>“«ˆÌÕ`i
£°Ó
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37
Observa,on of Snell's law for LHM (microwave regime) iÌiV̜À
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17 September,
2013
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37
Ótica repensada: melhor resolução
38
Tuesday, 17 September, 2013
Ótica repensada: melhor resolução
Lente perfeita
38
Tuesday, 17 September, 2013
Ótica repensada: melhor resolução
Lente perfeita
J. Pendry, PRL 85, 3966 (2000)
38
Tuesday, 17 September, 2013
Ótica
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repensada:
melhor
resolução
rials will never meet the
idealized conditions,
version of a negative
nevertheless these new negative index concepts
assembled from discret
Lente perfeita
Efeito de focalização
J. Pendry, PRL 85, 3966 (2000)
Tuesday, 17 September, 2013
Fig. 4. Perfect lensing in action: A slab of
negative material effectively removes an
equal thickness of space for (A) the far
field and (B) the near field, translating the
object into a perfect image. (C) Microwave experiments by the Eleftheriades
38
Ótica
site side of the slab. Although realizable mateIn a recent experim
repensada:
melhor
resolução
rials will never meet the
idealized conditions,
version of a negative
nevertheless these new negative index concepts
assembled from discret
Lente perfeita
Efeito de focalização
J. Pendry, PRL 85, 3966 (2000)
n<0
amplificação de
ondas evanescentes
Tuesday, 17 September, 2013
Fig. 4. Perfect lensing in action: A slab of
negative material effectively removes an
equal thickness of space for (A) the far
field and (B) the near field, translating the
object into a perfect image. (C) Microwave experiments by the Eleftheriades
38
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experim
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Ótica repensada:
melhor
resolução
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idealized conditions,
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nevertheless these new negative index concepts
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Lente perfeita
Efeito de focalização
J. Pendry, PRL 85, 3966 (2000)
n<0
amplificação de
ondas evanescentes
Tuesday, 17 September, 2013
Fig. 4. Perfect lensing in action: A slab of
Fig.effectively
4. Perfect removes
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(B) the(C)
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object
perfect image. (C) Microwave experiments
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38
copy ofrealizable
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site side of the perfect
slab. Although
a recentthe
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the slab. Although
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Ótica repensada:
melhor
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idealized conditions,
nevertheless these
indexthe
concepts
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discret
nevertheless these new negative index concepts
assembl
Lente perfeita
Efeito de focalização
J. Pendry, PRL 85, 3966 (2000)
n<0
amplificação de
ondas evanescentes
Fig. 4. Perfect lensing in action: A slab of
Fig.effectively
4. Perfect removes
lensing inan
action: A slab of
negative material
negative
material
removes ando objeto
Sob condições ideais
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é effectively
cópia
equal thickness
of space
for (A)
the
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thickness
of space
field and (B) theequal
near field,
translating
thefor (A) the far
38
field andimage.
(B) the(C)
nearMicrofield, translating the
object into a perfect
object into a perfect image. (C) MicroTuesday, 17 September, 2013 wave experiments by the Eleftheriades
Ótica repensada: melhor resolução
39
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Ótica repensada: melhor resolução
Lente Usual 39
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Ótica repensada: melhor resolução
Lente Usual 39
Tuesday, 17 September, 2013
Ótica repensada: melhor resolução
Lente Usual Δ
Δ
λ
39
Tuesday, 17 September, 2013
Ótica repensada: melhor resolução
Lente Usual Δ
Δ
λ
Para que dois pontos (distância Δ, na figura) não saiam borrados
na imagem (“resolvidos”):
Δ>λ
(limite de resolução)
39
Tuesday, 17 September, 2013
Ótica repensada: melhor resolução
Lente Usual Δ
Δ
λ
Para que dois pontos (distância Δ, na figura) não saiam borrados
na imagem (“resolvidos”):
Δ>λ
(limite de resolução)
Lentes perfeitas (n<0)
imageamento sub-λ
39
Tuesday, 17 September, 2013
Ótica repensada: melhor resolução
Recuperação de ondas evanescentes em
imagem com superlente de prata
~ 40 nm
Fang, N., Lee, H., Sun, C., Zhang, X., “Sub-­‐diffracSon-­‐limited opScal imaging with a silver superlens”, Science 308, 534 (2005) 40
Tuesday, 17 September, 2013
Ótica repensada: melhor resolução
Recuperação de ondas evanescentes em
imagem com superlente de prata
~ 40 nm
Resolução de 60 nm: 1/6 do λ
usado para iluminar o objeto!
Fang, N., Lee, H., Sun, C., Zhang, X., “Sub-­‐diffracSon-­‐limited opScal imaging with a silver superlens”, Science 308, 534 (2005) 40
Tuesday, 17 September, 2013
Ótica repensada: ótica de transformação
Como dobrar a luz?
Exemplo simples: miragem
Lei de Snell
Miragem
índice de refração varia
continuamente próximo à superfície
(n ↓ em direção ao asfalto mais
quente)
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Como dobrar a luz?
Visão simplificada: o espaço-tempo das ondas eletromagnética (as Eqs de Maxwell)
não mudam se ε e µ redefinirem as escalas
Manto eletromagnéSco
• Objeto pode ser escondido se
a luz for dobrada à sua volta
(efeito miragem).
• Varie continuamente o índice
de refração no manto usando
metamateriais.
J.B. Pendry, D. Schurig, D.R. Smith, Science 312, 1780 (2006)
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Manto eletromagnéSco
U.C. Berkeley (2009)
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Manto eletromagnéSco
U.C. Berkeley (2009)
43
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Manto eletromagnéSco
D. Schurig et al. Science 314, 977 (2006)
Sim.
Exp.
cloaking at 8.5GHz (microwave; opZmal): it reduces both
backsca\ering (reflecZon) and forward sca\ering (shadow)
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Manto eletromagnéSco
Near Infrared
U.C. Berkeley (2009)
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Natural Light Cloaking for Aquatic and Terrestrial Creatures
Hongsheng Chen1,2,3∗ , Bin Zheng1,2,3 , Lian Shen1,2,3 , Huaping
Wang4 , Xianmin Zhang1,2 , Nikolay Zheludev5,6 , and Baile Zhang6,7∗
arXiv:1306.1780v1 [physics.optics] 7 Jun 2013
1
The Electromagnetics Academy at Zhejiang University,
Zhejiang University, Hangzhou 310027, China.
2
Department of Information Science and Electronic Engineering,
Zhejiang University, Hangzhou 310027, China.
3
State Key Laboratory of Modern Optical Instrumentation,
Zhejiang University, Hangzhou 310027, China.
4
Marvell Technology Group Boston,
Marlborough, Massachusetts 01752, USA.
5
Optoelectronics Research Centre and Centre for Photonic Metamaterials,
University of Southampton, Southampton SO17 1BJ,United Kingdom.
6
Centre for Disruptive Photonic Technologies,
Nanyang Technological University, Singapore 637371, Singapore.
7
Division of Physics and Applied Physics,
School of Physical and Mathematical Sciences,
Nanyang Technological University, Singapore 637371, Singapore.
∗
To whom correspondence should be addressed;
E-mail: [email protected] (H.C.);[email protected](B.Z.)
http://arxiv.org/abs/1306.1780
1
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manto com vidros (não
há necessidade de n<0!)
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manto com vidros (não
há necessidade de n<0!)
a
b
r1
r2
c
r1
d
r2
FIG. 1: Principle of natural light cloak. Horizontal rays are incident from left to right. Red
dotted vertical lines represent wavefronts when illumination is coherent. The central hidden region
is marked with yellow. a, A perfect square cloak designed by applying a coordinate transformation
to open a square “hole” at the center. The wave has to propagate with infinite phase velocity in
the singular anisotropic region (marked in green). b, A four-directional square cloak with incident
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manto com vidros (não
há necessidade de n<0!)
a
b
a
r1
r2
Fish tank
Cloak
b
Plants
Fish
c
Cloak
c
dz
x
r1
e
Cloak
Fish
Camera
y
d
Cloak
r2
Fish
Fish
Cloak
FIG. 2: Experimental observation of fish in aquatic ray cloak. a, Experimental setup in a
FIG. 1: Principle of natural light cloak. Horizontal rays are incident
from The
left to
right.
Red
fish tank.
cloak
is constructed
with six pieces of glass with n = 1.78 (indicated in dark blue)
dotted vertical lines represent wavefronts when illumination is coherent.enclosed
The central
hiddenhexagonal
region container. b-e, Dynamic monitoring of a fish swimming through
in a hollow
aquatic ray
cloak. The outline of the invisible fish body is indicated by dotted lines. b, The
is marked with yellow. a, A perfect square cloak designed by applying athe
coordinate
transformation
main
fish body
inside
the cloak
to open a square “hole” at the center. The wave has to propagate with
infinite
phase
velocity
in is invisible but only the tail outside of the cloak is visible. c, Only
fish head
of the cloak is visible. d, The main body of the fish comes out of the cloak
the singular anisotropic region (marked in green). b, A four-directionalthe
square
cloakoutside
with incident
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and thus becomes visible. e, The whole fish has come out from the cloak.
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manto com vidros (não
há necessidade de n<0!)
a
b
a
r1
r2
Fish tank
Cloak
b
Plants
Fish
c
Cloak
c
dz
Fish
Camera
y
x
r1
Cloak
e
d
Cloak
r2
Fish
Fish
Cloak
FIG. 2: Experimental observation of fish in aquatic ray cloak. a, Experimental setup in a
FIG. 1: Principle of natural light cloak. Horizontal rays are incident
from The
left to
right.
Red
fish tank.
cloak
is constructed
with six pieces of glass with n = 1.78 (indicated in dark blue)
Filme:
dotted vertical lines represent wavefronts when illumination is coherent.enclosed
The central
hiddenhexagonal
region container. b-e, Dynamic monitoring of a fish swimming through
in a hollow
https://www.dropbox.com/s/6kslerc5rpyek38/ChenS1.mov
aquatic ray
cloak. The outline of the invisible fish body is indicated by dotted lines. b, The
is marked with yellow. a, A perfect square cloak designed by applying athe
coordinate
transformation
main
fish body
inside
the cloak
to open a square “hole” at the center. The wave has to propagate with
infinite
phase
velocity
in is invisible but only the tail outside of the cloak is visible. c, Only
fish head
of the cloak is visible. d, The main body of the fish comes out of the cloak
the singular anisotropic region (marked in green). b, A four-directionalthe
square
cloakoutside
with incident
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and thus becomes visible. e, The whole fish has come out from the cloak.
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b
b
a
d
z
Screen
Butterfly
y
Cloak
x
Projector
Cloak
d
c
Cloak
Cat
Cat
Butterfly
Butterfly
Cloak
orizontal rays are incident from left to right. Red
Filme:
https://www.dropbox.com/s/4tw4jg1hr9mh0zk/ChenS2.mov
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lumination is coherent. The central hidden region FIG. 3: Experimental observation of cat in terrestrial ray cloak. a, Experimental
setup
Tuesday,
17 September,
2013
designed
by applying
a coordinate
transformation to test the cloaking performance. The cloak in dark blue is constructed with glass (n = 1.78) and
50
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50
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Invisibility: Visible invisibility
physicsworld.com
Volume 24 No 7 July 2011
3 Macroscopic mirage
a
b
c
d
W Cai and V Shalaev, Phys. World, Jun 2011, p. 30
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Shuang Zhang, University of Birmingham (b and c)
Tricks and techniques for making things vanish from view
(a) Light rays are bent multiple times in this calcite cloak, as if they were directly reflected from
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a flat mirror. Solid yellow lines represent reflective coatings, while the dashed yellow line
indicates a virtual ground plane. Anything within the yellow lines is invisibly cloaked.
Electromagnetic cloak
PerspecFves for the future…
HG Wells (1897)
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www.osa-opn.org
30 | OPN Optics & Photonics News
NI Zheludev, OPN, March 253011
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Conclusões
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Conclusões
• Estudos (teoria + experimentos) de
metamateriais (MM) estão em franca evolução
54
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Conclusões
• Estudos (teoria + experimentos) de
metamateriais (MM) estão em franca evolução
• Melhor compreensão e controle da interação da
radiação com a matéria
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Conclusões
• Estudos (teoria + experimentos) de
metamateriais (MM) estão em franca evolução
• Melhor compreensão e controle da interação da
radiação com a matéria
• Aplicações potenciais de MM: resolução
ilimitada, ótica de transformação
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Tuesday, 17 September, 2013
Conclusões
• Estudos (teoria + experimentos) de
metamateriais (MM) estão em franca evolução
• Melhor compreensão e controle da interação da
radiação com a matéria
• Aplicações potenciais de MM: resolução
ilimitada, ótica de transformação
• Recentíssimos avanços em ótica de
transformação sugerem que n<0 não é necessário
para concepção de “manto” da invisibilidade para
luz visível
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Conclusões
• Estudos (teoria + experimentos) de
metamateriais (MM) estão em franca evolução
• Melhor compreensão e controle da interação da
radiação com a matéria
• Aplicações potenciais de MM: resolução
ilimitada, ótica de transformação
• Recentíssimos avanços em ótica de
transformação sugerem que n<0 não é necessário
para concepção de “manto” da invisibilidade para
luz visível
Observação final: considerem a carreira de cientista!
Genialidade NÃO É pré-requisito, e sim muito estudo e
dedicação!!! (Veja palestra “A Carreira do Físico Pesquisador”)
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Obrigado pela atenção!
[email protected]
raimundo fisica ufrj
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