Template para apresentação escrita de problema

Um Bom Título Aqui
autor 1 nº xxxxx
autor 2 nº yyyyy
Física Quântica da Matéria
Instituto Superior Técnico
data
Resumo
Considera-se ........ Usando o método sifssdsads, resolveu-se dsjfcwweijfiwe.
Verificou-se que jhsifijsfwij. O programa desenvolvido gera uma interface com o
utilizador que exige o input fjsdjkopwjfpoqwej etc etc etc etc etc etc., e fornece como
output cwdçkclekwfp.
Introdução
Excluiu-se a solução
C
cos qr, pois se esta
r
O objectivo é.........etc etc etc etc etc etc
etc etc etc.
O Interesse deste problema advém de......etc etc
etc etc etc etc etc etc [1].
Este artigo não pode ter mais de 5 paginas, nem
menos de 2.
solução fosse incluída a função de onda não
seria normalizável.
2
2
(II) r > a0: b  0, logo b   . Para que
a função seja normalizável então a solução é do
tipo:
Desenvolvimento do Problema
Excluiu-se a solução com exponencial positiva,
para a funçao de onda ser normalizável [2].
Partimos de
2
2
ˆ
p
ˆ
p
H
pn
V
(
|r

r
|
)
p
n
2
mm
p 2
n
em que os índices p e n são relativos ao cddfef
e ao kvmwdfjp.
Etc etc no centro de massa, reduz-se o
problema à solução das equações






2
2
H




V
(
r
).
s 
2
Resultados e Discussão
As soluções desta equação foram obtidas pelo
método Ghjsjsi, através das intersecções de dois
gráficos. Cada intersecção corresponde a um
estado ligado.
O input a introduzir pelo utilizador são os
valores dos parâmetros V0 e a0, que determinam
o nº de estados ligados possíveis para o sistema
vai variar.
10
Para resolver estas equações fazemos
pelo que a equação inicial se simplifica para
5
2
 .
 2
2
4
6
8
Vamos agora analisar as soluções
possíveis .......etc etc etc:
5
(I) r < a0: b q 0, logo b  i | q | . A
solução é do tipo:
2
2
Soluções obtidas para vários valores de 

Se  
2
4
não existe solução da equação.
Os parâmetros escolhidos não permitem a
existência de um estado ligado do deuterão.
10


2
4
é o valor mínimo para a existência
de um estado ligado.

Se  
2
4
temos uma ou mais soluções.
Caso os gráficos não se intersectem
os
parâmetros adoptados para V0 e a0 não são
compatíveis com a existência de um estado
estável do deuterão [3]. Se por outro lado
tivermos mais do que uma intersecção entre os
dois gráficos, então V0 e a0 não são suficientes
para determinar a energia de ligação, pois
existirão vários valores possíveis para  .
Quanto à função de onda com simetria esférica,
apenas depende de r – a distância entre o neutrão
e o protão. Apresentamos as funções de onda
dos primeiros estados ligados.
 (r ) para o segundo estado ligado
Conclusões
Obtemos assim condições essenciais para a
existência de estados ligados, mas que nada nos
dizem sobre a0. Conclui-se então que a energia
do fundo do poço de potencial tem
obrigatoriamente que ser mais baixa que a
energia de ligação (neste caso ). Para conhecero
potencial nuclear em detalhe não é suficiente
conhecer a energia de ligação, pois esta nada diz
relativamente à largura do poço de potencial.
A simulação tem como input asnçodjioa e
devolve
como
output
kljcsajcop.
Desenvolvimentos futuros podem incluir
cwdhfcihwe.
Referências:
[1] Introduction to Quantum Mechanics, David
J. Griffiths, Second Edition, Prentice Hall;
[2] Quantum Physics, Stephen Gasiorowicz,
Third Edition, Wiley, ano.....
[3] Autores, publicação, volume, número,
página, ano.