A Energia potencial elétrica

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LEI DE COULOMB – CAMPO ELÉTRICO
LEI DE GAUSS
Charles Augusin de Coulomb(1736-1806)
estudou a força de interação entre
partículas carregadas utilizando uma
balança de torção, em 1784 e observou que
a força elétrica ´e:
proporcional a 1/r2 onde r é a distância
entre centros dos corpos.
O módulo da força elétrica entre duas carga
puntiformes é diretamente proporcional ao produto
das cargas e inversamente proporcional ao quadrado
da distância entre elas.
Matematicamente podemos escrever isso como:
A Energia potencial gravitacional
U  W
• Ao lançar um tomate para
cima, o trabalho realizado
pela força gravitacional é
negativo, pois força e
deslocamento possuem
um ângulo de 180º entre
si.
• Como a energia potencial gravitacional final é
maior que a energia potencial gravitacional
inicial, a variação é positiva.
A Energia potencial gravitacional
U  W
• Na queda do tomate, o
trabalho realizado pela
força gravitacional é
positivo, pois força e
deslocamento possuem
um ângulo de 0º entre si.
• Como a energia potencial gravitacional final é
menor que a energia potencial gravitacional
inicial, a variação é negativa.
A Energia potencial elétrica
• Da mesma forma
que um corpo a
uma determinada
altura “h” do solo
possui energia
potencial
gravitacional,
uma carga
elétrica em um
campo elétrico,
possui energia
potencial elétrica.
A Energia potencial elétrica
• A variação da
energia potencial
elétrica é igual ao
negativo do
trabalho realizado
sobre a partícula.
• Como a força eletrostática é conservativa, o
trabalho realizado por essa força independe da
trajetória.
A Energia potencial elétrica
 
W = F r
• O trabalho é
função do
módulo da
carga
elétrica.
 
W = qE  r
A Energia potencial elétrica
• A energia
potencial elétrica é
a energia de um
objeto carregado
na presença de
um campo elétrico
externo.
• O potencial elétrico é uma propriedade do
campo elétrico e não depende de um objeto
carregado.
O Potencial elétrico
• O potencial elétrico
é definido como a
energia potencial
por unidade de
carga elétrica ou o
trabalho por
unidade de carga
elétrica.
WAB
V  VB  VA  
qo
• O sinal negativo
indica que o campo
realiza trabalho
sobre a carga.
Superfícies Equipotenciais
• Pontos vizinhos que possuem o mesmo potencial
elétrico formam uma superfície equipotencial.
Superfícies Equipotenciais
• Nenhum trabalho é
realizado sobre uma carga
elétrica quando ela se
move entre dois pontos
sobre uma mesma
superfície equipotencial,
pois sendo os potenciais
inicial e final iguais, o
trabalho é nulo.
WAB
V  VB  VA  
qo
Superfícies Equipotenciais
• Para uma carga puntiforme as
superfícies equipotenciais
constituem esferas concêntricas.
Essas superfícies equipotenciais
constituem uma família de planos
perpendiculares às linhas de campo.
• De fato, as superfícies equipotenciais são
sempre perpendiculares às linhas de campo
elétrico.
Cálculo do potencial elétrico a partir do campo
elétrico
• Sabe-se que a energia potencial elétrica é definida
como o trabalho realizado sobre a carga elétrica:
 
U  U f  U i  W fi   F  r
 
 
 
W
F r
qE  r
V  

 E  r
q
q
q
• Considerando contribuições infinitesimais:
 
V    E  dr
B
A
Cálculo do potencial elétrico a partir do
campo elétrico
 
V f  Vi =   E  dr
f
i
• Pode-se calcular a
diferença de
potencial elétrico
entre dois pontos a
partir do
conhecimento do
vetor campo
elétrico em todos os
pontos ao longo de
alguma trajetória
ligando os pontos.
De onde vem esta
equação?
Potencial elétrico criado por uma
carga pontual
• Calcula-se o potencial VP
em relação ao potencial
no infinito. No infinito o
potencial é igual a zero.
Dessa forma o
deslocamento se dá no
sentido do ponto P para
o infinito.

 
V f  Vi =   E  dr
R
Potencial elétrico criado por uma
carga pontual

 
V f  Vi =   E  dr
R
∞
0− V i = − ∫ Edr
R
∞
V =∫
R
∞
q
q
1
dr=
dr
∫
2
2
4 πε o R r
4 πε o r
Potencial elétrico criado por uma
carga pontual
q
V=
4 πε o R
Potencial elétrico produzido por um
grupo de cargas pontuais
Potencial elétrico criado por um dipolo elétrico
q 1
V 
4o r
1 q q
  
V 
4o  r1 r2 
q  r2  r1 


V 
4o  r1r2 
r2  r1  d cos
r1r2  r 2
q  d cos   q.d cos 
V 


2
2
4 o  r
4

r

o
CAMPO ELÉTRICO UNIFORME
Um campo elétrico é dito uniforme, quando em
qualquer ponto dele, o vetor campo elétrico é o
mesmo (é constante).
Num campo elétrico uniforme, as linhas de força são
paralelas entre si e distanciadas igualmente.
EA
+Q
EC
EB
EA = E B = E C = ED
ED
-Q
CAMPO ELÉTRICO UNIFORME
• Linhas de forças são paralelas.
• O campo elétrico e a força elétrica
são constante em todos os pontos.
• Carga positiva se desloca no mesmo
sentido do campo elétrico.
• Carga negativa se desloca contra o
campo elétrico
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